ACTION D^UN CHAMP MAGNÉTIQUE SUR UN FEUILLET

Nous venons de voir que, si l'on donne à un feuillet M(yî^. 182) un déplacement très petit, l'accroissement d'énergie est

S étant la puissance du feuillet et d^ raccroissement du flux de force qui traverse le feuillet en entrant par sa face négative. Le travail des forces magnétiques est égal à — rfW; donc

Si nous imaginons une surface idéale a, passant par les deux positions successives M et M< du pig. 182.

feuillet, nous pouvons supposer que le contour du feuillet n'ait fait que glisser sur cette surface. Dans ce cas, d^ se réduit à la dilTérence ^ — ^' des flux de force qui traversent les parties couvertes de hachures; car ' les flux traversant la partie centrale étant égaux se détruisent par soustraction ; donc

Calculons la variation élémentaire du flux de force; prenons pour cela un élément ab = ds du contour qui se déplace en a\ b\ . Le flux de force élémentaire s'obtiendra en multipliant la force F du champ par la projection du parallélogramme aba^b^ sur le plan normal à la force : nous aurons donc

t/4> = F é/^ssincp,

et le travail correspondant sera

(^ z=§ d^ = rf Fû^^esincp;

le déplacement étant s, tout se passe comme si la force résultante avait pour expression JFrf^sincp, cette force étant normale au plan de la force F et de l'élément ds. Donc :

L action f d'un champ magnétique F sur un élément de contour ds dUin feuillet est égale au produit de la puissance magnétique du feuilleta par la surf ace du parallélogramme construit sur la force F et Vêlement de contour considéré : elle est normale au plan passant par Vêlement et par la force F.

Si le champ magnétique est dû à l'action d'une masse unique C. et B. — II. 19

+ m à la distance r, la force F est égale à — : raclion sur Télément ds devient

J - as smo.

ri *

Donc

L'action / d'un pâle magnétique sur un élément de contour dUin feuillet est en raison inverse du carré de leur distance et proportionnelle au sinus de V angle que fait Vêlement avec la droite qui joint le pôle à Vêlement considéré.