FEUILLET MAGNÉTIQUE

entièrement : le tube est ensuite bouché, el 'on promène à sa surface I Un despotes d'un puissant aimant : les grains de limaille se polarisent, s orientent en file, et le tube est m un aimant. Mai* celte propriété est toute passagère et lient effectivement à l'orientation des parcelles de limaille; car, si Ton taurte le tube, on détruit celte orientation et, du même coup, Taition acquise.

Ou oc peut s'empêcher de rapprocher cette expérience «le celle que Faraday a laite pour donner une idée de la polarisation des niques, en électrisant des fils de soie placés dans «h- la térébenthine : on >» rappelle que les fils de soie s'orientent el seplaceni m jile I* la suite des autres.

Celte distribution est dite solênoïdale. Un pareil solénoïde, neutre tonte sa longueur, n'aurait de magnétisme libre qu'à ses exlréoù se trouveraient deux surfaces, lieux géométriques des pôles k même nom de tous les lilel^,

Ians une autre hypothèse d'un usage plus commode dans la plu- Jes cas, la distribution est dite lamellaire* Cette hypothèse le à supposer les molécules magnétiques élémentaires non •lus à la file Tune île t'attire, mais juxtaposées parallèlement ; huis ftttrs pôles réalisent donc deux surfaces infiniment voisines, recoude couches uniformes, Tune de magnétisme nord, l'autre 1 magnétisme sud; l'aimant infiniment mince formé par celte e et ses deux faces aimantées constitue ce (pion appelle un

8 Met magnétique, ►n appelle densité superficielle du magnétisme le quotient de la se magnétique, supposée uniformément répartie sur la surface (uïllel, par cette surface

ensilé superficielle a donc comme dimensions

On appelle intensité d'aimantation d'un barreau aimanté le lotierit du moment magnétique de ce barreau par son volume; rions cette quantité par -"V, nous aurons

su

K LECTR1CITÉ DYXAM10I E ET MAGNÉTISME.

ses dimensions sont donc

a = L~MPT-\

elles sont tX-ntiquc* à celles de la densité, cl ces deux quanti même expression numérique,, comme le montrent les formules

^ Sxia S 7'

On appelle puissance du feuillet , T, 1«" produit de son épa infiniment petite £ par la densité superficielle ? du raagn laces. Nous avons donc

et les dimensions de $ sont