INFLUENCE MAGNÉTIQUE. HYSTÉRÉSIS. SUSCEPTIBILITÉ MAGNÉTIQUE

^ expérience nous mon Ire qu'un morceau de fer pur ou fer OUX placé au voisinage du pôle nord d'an aimant devient luiéme un aimant; celte aimantation est dTuu sens tel que les pôles noms contraires de l'aimant et du fer aimanté soient le plus près ssiblc l'un de l 'autre; on peut donc concevoir que le flux magné- ^e qui sort de l'extrémité nord de l'aimant traverse le barreau de On entrant par la face la plus voisine et en y déterminant, par **séquent, un pôle sud; le llux sort par L'attire extrémité qui

lent un pôle nord. Celte aimantation peut être très intense, mais elle est temporaire; rsque l'influence cesse, l'aimantation ne persiste que très faîble- OS lui donne le nom de magnétisme réfJUXMttt ; en réalité*, le tisme rémanent du fer doux est très considérable, mais il est •S insiaBlej le moindre choc, une vibration, un faible changement e température su f lisent à le faire brusquement diminuer.

Au contraire, avec le fer impur, et, eu particulier, avec l'acier irciupé fortement, l'aiman talion est relativement moindre, et te HMiie rémanent plus considérable.

Ces faits s'expliquent en admettant l'existence d'une force produisant des effets analogues à ceux qui résultent d'un frottement, et laquelle on donne le nom de force coercitive*

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WVMIQrE ET mCMTl<VI

En expérience faite avec un tube plein de lin

<n doit concevoir un barreau de fer doux comme analogue; une force coerciùve très faible I facilem»

molécules s'orienter, l'intensité d'aimantation sera 1res grande: msû

oindre choc viendra détruire et l'orientation et l'aimantation. \u contraire, avec laeier, la force coercitive beaucoup plus graurfr s'opposera à ce que l'ai ma n talion soit très puissante, mai* ?\k i'oppOfen aasei I tonte variation inverse de l'intensité d'aimaolilion et, par suite, le magnétisme rémanent sera stable.

D*une façon plus générale, les mêmes phénomènes d'aimant par influence s'observent si un barreau de fer est plao champ magnétique, de quelque layon que celui-ci soit produit tensilé d'aimantation obtenue dépend de rintensilé du champ*

Imaginons un champ uniforme d'intensité 3C dans lequel on placera parallèlement au lignes de force un échantillon de fer en forme de barreau allongé et n'ayant jamais été aimanté, et déterminons I intensité d'aimantation 3 de ce barreau sous Teffel de ce champ. S pOltOOS en abscisse l'intensité du champ et en ordonnée l 'intensité d'aimantation correspondante et si nous faisons croJlrt

lièremenl 3C, nous observerons que les leurs de 3 qui augmentent d'abord à p*0 près proportionnellement à JC croissent <*n* suite bien plus rapidement pour tendre eu',u par des variations insensibles vers un x$0& h nui!:, comme le montre la fig. ig alors que le fer est aimanté à salut ai

Si nous donnons alors à 3C des valeur* décroissantes, nous observerons que 3 w repasse pas par les mêmes valeurs; tous *e5 points de celle seconde courbe restent au* dessus des points de la première; en par*1* culier, pour 3€ = o, l'intensité d'aimante I conserve une valeur OR et cette ordonnée figure ce que l'on a]

le magnétisme rémanent*

Pour des valeurs de 3C inférieures à o, c'est-à-dire dans un ak de sens contraire au précédent, l'intensité d'aimantation ne I pas immédiatement de signe; c'est dire que l'aimantation barreau ne change pas de sens en même temps que le champ; pour une certaine valeur OF, -1 devient nul, le magnétisme rémanent est détruit; on peut donc supposer que OF est égal et de sens contraire

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