CONDENSATEURS SPHÉRIQUES

Considérons (fig- 4?) l,nc cavité en forme de sphère, pratiquée ^ l'intérieur d'un corps conducteur de forme quelconque, et supposons que, dans cette cavité, on place une sphère concentrique pleine (W ne la remplissant pas entièrement. L'enveloppe conductrice externe se nomme armature externe; la sphère intérieure a reçu le nom

CHIP. VII. — CAPACITÉ. — COXDEXSATECIS. Gç

S armature interne. On met celle sphère en communication, par un fil/, avec une source cTéleclricilé qui ramène au potentiel V; l'enveloppe reste à un potentiel constant \#, celui du sol par exemple.

Soient R le ravon de la sphère intérieure. R' celui de la cavité.

Prenons, dans la masse du conducteur enveloppant , un point P situé à une distance d du centre commun des deux sphères, et cherchons à évaluer son potentiel.

Ce potentiel se composera d'abord d'un terme constant L dû aux charges extérieures et à la charge répartie sur la surface externe dtr forme quelconque.

La charge O de la sphère intérieure introduira un deuxième

terme. K.-^.- un troisième terme sera le potentiel K-^ dû a la charge répartie sur la surface interne de la cavité. On aura donc

Ce potentiel \\ e*l constant < listérie-jr -d-j conducteur. >« "va'eui ne doit dyne pas dépendre de 4. ce q^î exise «ju-.'t ait ^ =- — O : °ou> retrouvons *insi le :fjé'.»re:z:e de Farada*. 11 reste donc. pour*#!e:;r je V,.

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G8 électricité statique.

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