TO TAR ET

La mesure du courant total I+: et du courant dérivé à donne alors la résistance r ou la valeur de J par la quantité de chaleur dégagée. |

M. Lippmann (?) propose encore d'éliminer la détermination préalable de J en plaçant dans un même calorimètre le moteur destiné à échauffer le liquide par frottement et le fil qui doit être traversé par le courant. Si l'expérience est réglée de façon que le moteur, animé d'un mouvement uniforme par la chute d’un poids, ou le courant I, produisent alternativement la même élévation finale de température, équilibrée par les rayonnements, l'énergie mécanique W dépensée par unité de temps sera égale à l'énergie électrique l?R correspondante du courant, d'où l’on déduira la valeur de R. |

103. Décharges induites. — Dans un circuit qui ne renferme pas de force électromotrice permanente et qui est traversé par un flux de force », le courant induit satisfait à l'équation différentielle (374)

RI dt + d(9 + LI) = 0.

La quantité d'électricité 4 que débite le courant, pendant le temps # — t,, est alors

R fIdt=Rg= {++ Li).

() L. Frecuarer, Ph. Mag. [5], t. XX, p. 1; 1885. (2) G. Lippmans, C. R. de l’Acad. des Sc., t. XCV, p. 634; 1882.

Lorsque le courant est nul aux deux limites, ou qu'il a repris la même valeur, ainsi que le coefficient de self-induction, il reste simplement Rg— 6, — 4: ; il suffit alors de connaitre la décharge q et la différence +, — +, des flux de force magnétique qui traversent la surface du circuit dans les deux positions extrêmes.

Le circuit comprend habituellement deux parties, l'une fixe, qui renferme le galvanomètre balistique, et l’autre formée par un cadre mobile de surface S.

Lorsque le cadre se déplace dans un champ uniforme, si l'on désigne par F, et F, les composantes du champ normales à la surface S pour les positions extrêmes, ces composantes étant comptées dans un même sens par rapport au cadre, la variation du flux de force est S(F, — F;). Si l'appareil part du repos pour arriver au repos en un temps très court, l'induction propre n'intervient pas et on a

(1) Rq=S(F,—F.).

1° Une première méthode, indiquée par Weber, consiste à placer le cadre verticalement dans le champ terrestre et à le retourner face pour face, à partir d'une position perpendiculaire au méridien magnétique; la variation du flux de force est alors 2HS (378). Si le cadre était d'abord horizontal, le flux serait produit par la composante verticale Z et la variation due au retournement égale à 228.

Le cadre étant mobile autour d’un axe, il faut, dans le premier cas, que cet axe de rotation soit bien vertical ou du moins perpendiculaire à la composante H. S'il fait un angle 90° — < avec H et un angle y avec la verticale, la composante verticale Z intervient; en appelant I l'inclinaison, la variation du flux par retournement de 180° est alors

in 2 HS cos: + 2 ZS siny — 2 HS cose (: + tang I : )