BE

Lei RES ETMETE CHU

L'TIUI — HUE

= 12 4] KID SE Se ÈS mn

du pue HT

ms

BGE War in CU CEE CEE

ER EEK \

empruntée à Maxwell; les deux systèmes de lignes orthogo-

L'état du champ magnétique est représenté par la figure 146

(ere) rc

nales représentent, soit les lignes de force, soit l'intersection

du plan de figure par les surfaces de niveau.

Le premier facteur de l'expression (42) représente la valeur G, du champ au centre O du système. Si on remplace les courants circulaires par des bobines de dimensions 2b et »e, chacune d'elles contenant N spires, et qu'on s'en tienne aux termes du second ordre, on pourra remplacer r par le rayon moyen a dans le terme de correction; le terme en c? disparait alors comme ayant en facteur a?— 4x? et la valeur relative au point O devient

D Ye RES Les 2 Go DR Li a :

- er 2 Ja 19 a

Si l'on pousse l'approximation jusqu'aux termes du quatrième ordre, on trouve que le terme en >? renferme le facteur (3102 — 36c?); on fera disparaître ce terme en choisissant la section de la gorge de manière que |

C voi

Il ne restera alors du quatrième ordre que le terme en y",

lequel EN een uel a pour valeur — = —.

Fa P 120 571. Bobine à quatre cercles. — On obtient une solution

plus complète du problème au moyen de quatre courants circulaires ayant même axe et symétriques deux à deux par rapport à un point de cet axe.

:: Nous supposerons que ces courants, de rayon r et r', aux distances x et x du centre de symétrie, sont situés sur une sphère de rayon a. Si les courants sont de même sens, les composantes du champ parallèles à l'axe s'ajoutent. Désignant par p le rapport du nombre de spires des grands circuits à celui des petits, on peut choisir deux des trois quantités r,r',p de manière à annuler les deux premiers termes de correction, c'est-à-dire la somme des valeurs de x, et uw; relatives aux quatre courants. Comme # — a pour tous les courants, cette double condition est exprimée par les équations

Pr (42 TI) ETAPE EE 0,

prè(ri—\orx?+8xt)+r?(ri—12r 2x ?2+8xt)—=0o.

PROPRIÉTÉS DES COURANTS CIRCULAIRES. 123 Qi de EE da | 1 LOn pose r — ma el r —m a, ce qui donne Le? cr — at(1 mr) Nm 0m),

ces équations deviennent

pr? (4—5m)+m?{({i—5m?)=o, m(ormi— 08m +8)+m'2{(2armt—98m2?£8)—0o.