RON 1 NET NTIAT U) PERS MOTTE

On voit qu'il y a tout avantage à employer des plaques très minces, comme pour les observations relatives à la résistance du bismuth dans un champ magnétique.

M. Hall donne au facteur c le nom de pouvoir rotaloire magnélique, mais cette expression a déjà été employée dans un autre sens; pour éviter toute confusion, nous l’appellerons coefficient de Hall. L'expérience montre d’ailleurs que cette quantité varie avec le champ et avec la température.

Si best la largeur CD de la plaque, la densité du courant est Le 2 et le quotient — e, représente la force électromotrice

transversale par unité de longueur ; il en résulte 2 + CR LC: — CII:

(2) b ab

La force électromotrice par unité de longueur ne dépend que du champ et de la densité du courant.

Pour le /er, la force électromotrice e relative au phénomène de Hall est de même sens que .’action électromagnétique du champ sur le courant principal. Dans le cas de la figure, le courant latéral émanerait du point D; le cofficient ce est considéré alors comme positif. Pour d’autres corps, dont le bismuth est le plus actif, le courant est de sens contraire et le coefficient c négatif.

M. Lebret (!) élimine la détermination du courant principal en faisant usage d'un galvanomètre différentiel. L'une des bobines du galvanomètre est située sur le circuit latéral, de résistance totale r, et reçoit le courant # produit par le champ ; l’autre bobine renferme une résistance R placée en dérivation sur une partie r du circuit principal. On a alors, pour ce courant dérivé £’,

D'R=(I—c)r, Red RE

Le dénominateur de la dernière équation se réduit à R si la résistance 7” est très petite. Lorsque le galvanomètre est réglé et que les résistances ont été choisies de manière que l'aiguille reste au zéro, il en résulte :—1' et, par suite,