CHAP. I. — NOTIONS DE THERMODYNAMIQUE

on donne le nom de transformation non compensée relative à la modification considérée. Si la modification, au lieu d'être une modification réalisable, est une modification réversible, on a

Le principe de l'équivalence de la chaleur et du travail semble absolument général. Au contraire, l'énoncé qvie nous avons donné du principe de Carnot et Glausius n'est valable que moyennant certaines restrictions. Il importe, pour la suite de ce cours, de signaler les suivantes ('); les travaux de M. Brillouin ont montré l'importance de la seconde; la première jouera un grand rôle eu Electrodynamique :

1° Le système étant pris dans un certain état, défini par une certaine valeur de la température T et par certaines valeurs des paramètres a, ^, ..., )v qui le caractérisent, étant placé dans une enceinte de température égale à la sienne, il existe un système de forces extérieures qui, lui étant appliqué, est susceptible de le maintenir dans cet état.

2" Ce système de forces est défini d'une manière uniforme lors- (ju'on connaît les quantités a, jS, . . ., )v, T.

Posons

c?T = ETc?P,

d^ étant la transformation non compensée relative à une modification infiniment petite accomplie à la température absolue T. Cette quantité ctz^ positive comme c?P, est ce que nous nommerons le travail non compensé relatif à la modification considérée.

Si la modification est isothermique, le travail non compensé est susceptible d'une expression très simple. On a, en effet, dans ce cas,

Posons