I). — II
un rectangle dont les côtés sont respectivement parallèles ou perpendiculaires à Taxe binaire A| A', .
I** On comprime ce prisme parallèlement à l'axe ternaire.
Comme l'ellipsoïde d'élasticité du quartz est évidemment un ellipsoïde de révolution autour de l'axe ternaire, cette compression entraîne
ai ~ Or/
Les égalités (9) donnent alors
A la suite de cette compression, le quartz ne se polarise pas, il ne présente pas d'électrisation apparente.
2° On exerce sur les faces latérales m/i, m'n', une pression normale et uniforme. Soient
S la surface latérale mn ; S' la surface latérale nn^ ; P le poids comprimant.
Si Ar, k^ désignent deux coefficients qui dépendent de l'élasticité du quartz, on aura
àV P àW P
Le quartz se polarisera; cette polarisation sera déterminée par
les égalités
La face nn' portera une charge électrique apparente
Q, = -iiT/(A:-hX:')p|.
La face mm' portera une charge apparente égale et de signe contraire. La face mn portera une charge apparente
(11) Qt=wm{k'+-k')F.
CHAP. V. — LES CRISTAUX PIÉZO-ËLECTRIQI'ËS. 4o3
La face ml rJ portera une charge apparente égale et de signe contraire.
D'après les recherches de MM. P. et J. Curie, la face nrJ ne manifeste, dans ces conditions, aucune électrisalion appréciable.
Le coefficient l est donc ou égal à o ou très petit.
D'après les mêmes recherches, Q2 est positif^ par conséquent, le coefficient m est positif.
L'expérience et la théorie s'accordent à montrer que la charge Qa est proportionnelle au poids comprimant et indépendante des dimensions du prisme.
3** On exerce sur les faces latérales mm' , nn! une pression normale et uniforme. Soit P^ le poids comprimant. On aura
dU î" à\ V
Le quartz se polarisera ; comme /=o, d'après les expériences précédentes, cette polarisation sera déterminée par les équations
cl) = o,
lli> ~ Wm( k -4- k') -jrr »
Les bases du prisme et les faces latérales mm'^ nn'ne porteront aucune charge apparente. La face mn portera une charge apparente
(12) Q; = - ramik -¥- k')P' -|,.
Cette charge sera négative, proportionnelle au poids comprimant et au rapport de la surface latérale non comprimée à la sur/ace latérale comprimée; le coefficient de proportionnalité a la même valeur
ram{k -hk')
pour les deux charges Q2 et QJ^.
Ces résultats ont été expérimentalement trouvés par MM. P. et J. Curie.
4o4 LIVRE XI. — LES CORPS DIELECTRIQUES.
M. Rontgen (') a fait, sur la piézo-électricité du quartz, une série de recherches plus compliquées. Nous ne voulons pas nous attarder plus longtemps à cette étude; nous renverrons le lecteur curieux de nouveaux détails au Traité de Cristallographie de M. E. Mallard (*) et aux Mémoires de M. Rontgen.
( * ) C.-VV. RôNTQEN, Ueber die durch elektrUche Kràfte erzeugte Aenderung der Doppelbreckung des Quarzes ( Wiedemann's Annalen, t. XVIII, p. 3i3 et 534; 1882). — Ueber die thermo-, actino- und piezoelektrischen Eigenschaften des Quarzes {Ibid., t. XIX, p. 5i3; i883). — Elektrische Eigenscha/ten des Quarzes {Ibid., t. XXXIX, p. 16; 1890).
(») Mallard, Traité de Cristallographie, t. II, p. 555 et suiv.
