LES DÉFORMATIONS ÉLECTRIQUES DES CRISTAUX

Nous serons 1res brefs dans l'étude de la déformation électrique des cristaux.

Cette étude n'offre pas de difficultés de principes plus grandes que celles que Ton rencontre dans l'étude de la déformation des corps isotropes polarisés^ mais elle conduit à des formules beaucoup plus longues et beaucoup plus compliquées. C'est cette com> plicatioD des formules que nous chercherons à éviter en indiquant seulement la marche du raisonnement qui fournit l'expression des quantités à déterminer, et en n'écrivant point cette expression.

La marche à suivre dans la formation de l'équation d'équilibre d'un cristal polarisé dans un champ est exactement la marche suivie au Chapitre II; mais :

1° L'équation (i) doit être remplacée par une équation de la forme

(,) E(r-TS) ^12 4- '-f [an (^^y.^...] d^,

a,iM-j-h... étant une forme quadratique quelconque des six

déformations.

2" D'après ce qui a été dit au Livre X, Chap. IV, § 1, l'expression (2) doit être remplacée par une expression de la forme

(2) j +(/t, + /t, ^ +...je

/ àV \

éunt des fonctions linéaires des six déformations, et

étant une fonction homogène et du second degré de A<, i)b, 3.

Dès lors, ie travail externe continue à être donné, comme dans l'égalité (4) du Chapitre II, par la formule

d(^e= TpCXa-t- Yp-4-Z(v)e/p-hCp wcos(P,a:)

dS,

Mais la formule (5) du Chapitre II prend une forme beaucoup plus compliquée

La formule (6) du Chapitre II prend la forme également très compliquée

-r- / n /i =.l> H- milft) -h /li G -h />i -.Ij' -+- . . . ) T- -h . . . rff .