CONDITIONS DE L'ÉQUILIBRE MAGNÉTIQUE
{ 1. — Lois fondamentales de Paimantation par influence.
Il existe des corps dont raîmantalion varie si lentement lorsque Ton modifie les conditions dans lesquelles ils se trouvent, que Ton est conduit à imaginer des corps dont le magnétisme serait absolument invariable. De semblables corps, dont, les aimants réels s^approchent plus ou moins sans leur être absolument identiques, sont ce que nous nommerons des aimants permanents. Nous nommerons, au contraire, corps parfaitement doux ceux dont le magnétisme varie avec les circonstances. Le problème de V aimantation par influence peut alors s'énoncer de la manière suivante ;
Un corps parfaitement doux étant placé en présence d^ aimants permanents donnés, quelle sera la distribution permanente du magnétisme sur ce corps parfaitement doux ?
Cette distribution permanente porte le nom de distribution d'équilibre.
Poisson a cherché le premier à mettre en équation le problème
Il6 LIVRE VIII. — LA THEORIE DE POISSON.
de raimantation par influence {*)', il s^appiijait sur les hypothèses suivantes :
Les phénomènes magnétiques doivent être expliqués par les propriétés de deux fluides, Tun positif ou austral, l'autre négatif ou boréal, qui agissent Pun sur l'autre comme agissent les fluides électriques.
Un corps parfaitement doux se compose de particules magnétiques extrêmement petites, séparées les unes des autres par des intervalles non magnétiques.
Chaque particule magnétique renferme des quantités égales des deux fluides, dont la distribution sur la particule est librement variable. Les fluides magnétiques ne peuvent se mouvoir au travers du milieu non magnétique qui sépare les particules.
Sur chaque particule, l'équilibre magnétique est établi lorsqu'une masse de fluide magnétique égale à l'unité, placée par la pensée en un point quelconque intérieur à cette particule, ne subit aucune action de la part des fluides magnétiques distribués soit sur cette parlicule, soit sur le reste du système.
Pour les corps isotropes, les particules magnétiques sont sphériques.
De ces hypothèses, par des raisonnements qui renferment plusieurs inexactitudes graves (^), Poisson e*st parvenu à déduire les conséquences suivantes :
Soient
{ûT^y, z) un point du corps parfaitement doux isotrope; «^, ifb, C les composantes de l'aimantation en ce point; 'Ç la fonction potentielle magnétique en ce point de tout le magnétisme répandu sur le système.
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(>) Poisson, Mémoire sur la théorie du Magnétisme. Lu à T Académie des Sciences le a février 1824. — Mémoires de l'Académie des Sciences, années 182 1
cl î822, t. V, p. 247-338.
( > ) Nous renvoyons, pour la critique de la théorie de Poisson, à notre Étude historique sur la théorie de l'aimantation par influence {Annales de la Faculté des Sciences de Toulouse, t. II; 1888).
