KS-S

Dans le cas d'une onde plane parallèle au plan des a-y, les dérivées par rapport à a; et y étant nulles, on a •

POLARISATION' ROIATOIRE. — DISPERSION" 215

et les équations du mouvement de l'élher deviennent

P di' - dz-' ~ ""P* dl- "T" *P* dzdi-^'

Si nous essayons de satisfaire à ces équations par des valeurs de ? et 71 de la forme

nous obtenons les deux équations de conditions :

— pAV2 = A + ap,AV2 + Siap,BV2, pBV^ = — B + rtp.BV^ — è(ap,AV2.

Ces équations peuvent s'écrire

A (1 — pV2 — rtp,V2) = i?ap,BV2 B (1 — pV2 ap,V2) = — bixf,Ky\

En les divisant membre à membre, on obtient

d'où

Nous aurons donc deux sj'stèmes de valeurs de ^ et t], satisfaisant aux équations du mouvement. Ces deux systèmes correspondent à A = -)- B* et à A = — Bt. Nous pourrons donc montrer, comme nous l'avons fait au § 125, que l'onde plane

donne naissance à deux ondes planes polarisées circulairement en sens inverses et se propageant avec des vitesses inégales. — Nous en concluons immédiatement que le plan de polarisation de la lumière incidente doit tourner d'un certain angle en traversant le milieu.