CHAPITRE III. >- VISCOSITÉ DES LIQUIDES PURS. \g'i
Warburg pour le calcul de ses expériences, si l'on ellace le terme en [jl' quSl a oublié.
Lorsque la pression motrice tombe de />o à yo,, entre les deux marques o, i, l'équation (lo) donne ul par la formule
loff ^— 1 I -«- *— ( - —
165. Disoussion. — La parenthèse difiere très peu de i; elle est
sensiblement éi>-ale à ; r—> car —^ et — — — diffèrent peu
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de />o.
Le dénominateur de Warburg, i -f- — - sensiblement, est toujours
supérieur à i (maximum i,o3o à ko45 suivant la température au
voisinasse de la densité o,5). Le dénominateur vrai i -+- — ^ ( i — s— )
a une allure différente. On voit, en effet, directement sur la courbe
de Warburg {/ig- 5 1) que ^ varie depuis o, 2 environ pourp =: o, 20,
à I pour p = o, 5o, et jusqu'à 1,6 pour p = 0,80. Le dénominateur est donc à peine supérieur à 1 de moins de 0,01 pour les faibles densités, égal à i vers la densité critique, et à peine inférieur à 1 pour les fortes densités.
En un mot, la variation de viscosité compense presque exactement l'influence de la variation de densité: les valeurs de seconde approximation de Warburg, celles qu'il désigne par [jl, sont moins près de la vérité que celles de première approximation, qu'il désigne par a', données de la formule simple
166. Résultats. — En conséquence, ce sont les valeurs de première approximation de Warburg que je transcris, d'après son Tableau XI (p. 4^7^' pour le gaz le plus pur (moins de 0,001 d'air); elles sont exprimées en C.G.S. La densité p est prise par rapport à l'eau. Les pressions P, tirées du Tableau Xl\ de Warburg, sont
mesurées en atmosphères.
Densité p. M-. P. M- P.
0,800 (578.io-« 107,3
0,730 575 88,5 58i.io-« ii4,6
o,6(>o 496 Bo,7 5oo 101,6
o,Juo 367 77,6 369 91,7
o,3io 241 74,6 . 244 82,7
\ res UMïipt^ratures, peu supérieures à la température critique, la vinrosité est définie par la densité, et non par la pression; aux fortes densités, elle varie très peu avec la température. C'est le contraire de la viscosité des gaz peu denses, qui est indépendante de la densité, et pour Tanhydride carbonique, presque proportionnelle à la température absolue, ce qui produirait un accroissement de -^ environ entre »ia" et 4*^"? ^^ même ordre que l'excès obtenu aux densités inférieures ù o,3oo.
V l'état liquide, à aS", 1, Warburg a obtenu des résultats analogues (o,ooo5 d'air) :
j* 8oo.io-« 741 703 665 628
P io5 95 85 75 70
A diverses températures sous la pression de vapeur saturante (u,ooià d'air) (♦) :
\x 1)25. IO-* 852 784 712 625 539
(Irs viscosités ne sont guère que le j-r de celle de l'eau.
l'ous ces résultats sont groupés dans les courbes isothermes ri- jointes, qui montrent bien Tinfluence prédominante de la densité, pii^r eu abscisse, même à température largement variable, sous pres-
( ' 1 ;^ K's{ uic di'ï observations d'Andreef {Ann. de Liebig, t. CX, iSSg). — Peut-être M do tliDi'icarf d'origine des valeurs adoptées pour p explique-t-elle pourquoi le )• M ni > r de rc laldeau ne se place pas sur la courbe isotherme a5*.
