HYPOTHÈSE DE M. DU LIGONDÈS

67. Le point très original de la théorie de M. du Ligo.ndès consiste dans l'idée quil se fait du chaos primitif :

« A roriginelUnivers se réduisait à un chaos général extrêmement rare, formé d'éléments divers mus en tous sens et soumis à leurs attractions mutuelles ...

« Ce chaos s'est partagé en lamheaux qui ont donné naissance, par voie de condensation progressive, à tous les blondes de l'Univers. » {Formalion nu'canujnc du sys terne du Monde, p. l'i.)

Nous sommes loin, on le voit, de la nébuleuse de Lapl.vce qui tournait tout dune pièce avec une vitesse de rotation bien uniforme. Les tourbillons et gyrafions intestines dont Faye dotait sa nébuleuse primitive sont aussi supprimés. Nous sommes, en quelque sorte, « revenus aux idées de Kaxt, avec le mouvement en plus, non pas le mouvement régulier de la rotation ou des tourbillons, mais le mouvement sans ordre apparent. » (p. i\.)

Nous devons donc nous représenter l'un quelconque des lambeaux nébuleux en lesquels le chaos initial s'est partagé, par suite de la tendance de toutes les molécules à se porter vers les régions les plus denses, comme formé par un très grand nombre de masses séparées, s'attirant les unes les autres, se mouvant en tous sens et pouvant arriver à se choquer de temps à autre. Les vitesses de tous ces projectiles ne sont soumises à aucune loi : la seule loi sera celle des grands nombres :

Ç' ) I^ieulcnant-Coloncl R. du I,i(;oxdi;s : Formation mécanique du syslcmc du iVo/u/e (Paris, (laulliiur-Villars, i^i,l7'.

84 IIVPOTIIKSES COSMOnOMQUES

(t Nous ne faisons aucune liypolhèse sur la naluic de ces mouvements; nous les abandonnons enlièreuienl à ce qu'on est convenu d'ap[)clcr le hasard. C'est en cela que l'hypothèse dont i-;ous allons développer les conséquences dillèic essentiellement de toutes celles qui ont élé émises jusqu'ici ; c'est ce qui lui doiuie un caractère de vraisemblance et de t^énéralilc qui doit, (i priori, la faire |)rérérer à toute autre. L'hypothèse de Ka>t, malgré son ap|)arente simplicité, est moins générale que la notre, puisque la matière y est primitivement en repos; le repos n'est qu'un cas particulier du mouvement. » (p. i5.)

68. Examinons maintenant comment M. ni Li(;oM)i':s fait, d'un des lambeaux chaotiques, naître le système solaiie.

Observons tout de suite — c'est là un ])oint capital — que M. Di; Lifioxni'.s n'est pas en contradiction avec le principe des aires, comme l'était Ka>t qui supposait sa nébuleuse initiale partant du repos. Les projectiles dont se couq)osc le lambeau ont leurs vitesses distribuées au luisurd. Considérons alors les vecteurs qui représentent le moment de la quantité de mouvement de chacun de ces projectiles par rapport au centre de gravité du land)eau : ces vecteurs seront orientés dans tous les sens et auront des grandeurs diverses; el, puisque le mouvement est suppose complètement désordonné, la somme (jcomélriqm' de tous ces vecteurs sera très petite par rapport à leur somme arillunrli(inc, c'est-à-dire par ra[)|)ortà ce qu'elle serait si tous ces vecteurs avaient même direction ; mais en général clic ne ser<( pas mille. Or, cetle somme géométrique, c'est précisément le moment de rotation total du système, moment qui doit demeurer constant à partir de l'instant où le lambeau considéré est suflisamment sé[)aré des autres pour pouvoir être regardé comme isolé. Il n'y a donc, a priori, aucune contradiction à faire sortir le système solaire d'un pareil lambeau nébuleux chaotique.

69. Cherchons à nous l'aire une idée de la somme géométrique et de la souuue ai'ithmétique des vecteurs dont nous venons de parler, et du rapport de ces deux sommes. La somme géométrique, nous la connaissons, c'est le moment de rotation actuel du système solaire. Pour essayer d'évaluer grossièrement la somme arithmétic[ue, assimilons la nébuleuse chaotique initiale à une sphère homogène ayant une musse M égale à la masse totale du système solaire, et un ravon il

inpoTiiiosn DK M. nu i.iooNDts 85

égal à looooo imites astronomiques ('). A l'intérieur d'une telle sphère homogène, l'attraction est proportionnelle à la distance au centre et toutes les molécules décrivent des ellipses dans le même temps. Pour calculer ce temps, considérons une molécule décrivant une orbite circulaire ayant justement pour rayon looooo unités. Cette molécule se mouvant comme si toute la masse delà nébuleuse était concentrée au centre, sa durée de révolution se calculera suivant la troisième loi de Kepler : elle aura pour valeur (lOoooo)-, soit environ oo millions d'années. Une molécule m décrivant dans ce temps une ellipse d'axes -la et 26 aura donc pour moment de rotation