pi "^^ ^ 0,00434 — po
;?i=zll*'°',2.
Les équations (Hl) donnent, en y faisant y =7= 1,30,
Pi = i "-,46.
La seconde des équations (116) conduit à
r=:652%4abs. c:„=i0,26.
Ta = 407%7 abs. Cj, = 0,34.
To = 288o abs. :^ = Cp — c^ = 0,08.
0,01865 [2.302 585 X 0.08 X 652,4 X 0,4914—0,26 X 119.7J Pi — 9j
Ce résultat montre évidemment que nous avons fait une hypothèse inexacte en identifiant la courbe C C, avec l'isotherme des produits de la combustion relative à la température T' de la masse d'air à la fin de la compression initiale. Une autre remarque montre l'inexactitude de l'hypothèse de l'isothermie telle que nous l'avons énoncée. D'après le calcul précédent fait dans l'hypothèse de M. Diesel, la pression dans le cylindre au début de la détente serait de 1 1 **'",2 ;
(•) La formule de M. Schôttler donne 0,47 pour le rendement; c'est ce nombre qui est adopté par tous les auteurs; on voit que l'hypothèse de l'isothermie faite par M. Diesel ne conduit à celte valeur du rendement que moyennant une application inexacte des principes de la Thermodynamique.
OIAGRAHUE DU
or si nous faisons des mesures sur un des diagrammes pris à pleine charge par M. Schrôter et que nous reproduisons ici dans la fig. 8, d'après la Revrte de Mécanique, nous trouvons que la pression précédente est de 26 atmosphères. Cette différence de 14"°',8 entre les résultats du calcul et ceux de l'expérience montre encore une fois
Fig, 8.
que l'hypothèse de l'isothermie est loin d'être exacte. Il convient d'ailleurs de remarquer que l'état actuel de nos connaissances ne nous permet d'avoir aucun renseignement expérimental sérieux sur la forme véritahie de la courbe C'C,.
Hypothèse de M. Lamotte. — Aussi diverses hypothèses ont-elles été faites. M. Lamotte (*) divise la première partie du troisième temps (injection et combustion du pétrole) en deux phases :
Première phase. — Le pétrole injecté se mélange à l'air du cylindre sans brûler, de telle façon que la pression reste constamment égale à la pression de lair à la fin de la compression initiale.
Deuxième phase, — Le mélange combustible
Fig. 9.
brûle et sa température reste égale à la température de la masse gazeuse à la fin de la première phase.
La figure 9 reproduit ces deux phases d'après
(') Lamotte. Revue universelle des Mines, décembre 4899. — Revue de Mécanique, janvier 1900, p. 135.
ACRAMUE DIBSEL
un agrandissement photographique d'un diagramme pris sur un moteur Diesel.
Admettons cette hypothèse de M. Lamotte et voyons quelle expression du rendement thermique elle permet d'obtenir.
Soit T" la température de la masse gazeuse au début de la détente supposée adiabatiqne des gaz
brûlés. Les équations (111) seront remplacées parles suivantes :
L'équation (109) reste la môme.
Pour calculer la variation d'énergie interne (Uj — U,), considérons la suite des transformations FICTIVES suivantes (fig. 10).
i08 CHAPITRE VI
{a\) Transformation fictive identique à la transformation (a,). Cette transformation est représentée par les relations (113) et (114).
(a'j) Transformation fictive identique à la transformation (a,) ; elle est représentée par les relations (115) et (116).
(a'3) Le mélange combustible est échauffé sous la pression constante p' de la température T' à la température T". Le principe de l'équivalence donne
(123) E M Cp (T" — T') — p' (V" — V) = E (U" — U'),
et la loi de Mariotte fournit l'équation
(a\) Combustion sous le volume constant V" à la température T", puis détente isothermique des produits de la combustion du volume V" au volume V,.
Faisons l'hypothèse suivante :
L'isotherme relative à la température T" du mélange des produits de la combustion coïncide avec la courbe C" C,.
Le principe de l'équivalence et les équations des gaz parfaits donnent les relations
(125) — EQt« + E M ?^ log. nép. ^l— aire V'C'Ci Vi V
z=E(Ui~U"), (426) p'\" = jn\\.
DIAGRAMME DIESEL 109
Un raisonnement analogue à celui que nous avons fait souvent conduit à l'équation suivante :
aire Go C G" G, G, Go
z=EQTo-^EMc',(T.-To) + EMc^(r-T')
