X.dx + Y.dy + Zdz = dY

En faisant e = 1 pour plus de simplicité, on trouve pour la densité de l'électricité vraie en un point :

Zj dx 471 Zj dx'^ 4Tr

cette expression delà densité constitue l'équation de Poisson. Conservation du magnétisme vrai. — En différentiant par rapport à;??, r/, ^ respectivement les trois premières équations du paragraphe 23 et en les ajoutant ensuite membre à membre, on obtient :

, d. Vd.yxh , d.\jM , d.uN~\

dt [ dx dy dz j

Cette équation, d'après l'expression précédemment obtenue pour la densité du magnétisme vrai, exprime que la quantité de magnétisme vrai qui se trouve en un point est constante.

Rappelons que, pour évaluer le magnétisme vrai, on tient compte seulement du magnétisme permanent, tandis que dans l'évaluation du magnétisme libre on tient compte aussi du magnétisme d'induction.

Lois de Joule, d'Ohm. — Elles ont été satisfaites par nos hypothèses.

Lois de ïinduclion et de Vaction des courants. — Elles sont exprimées par les deux groupes d'équations fondamentales du paragraphe 23.

Cas d'un diélectri-que. — On a alors u = v =z lo = o.

En éliminant entre les six équations fondamentales soit X, Y, Z,soitL, M, N,on obtient des équations du second ordre qui sont précisément les équations du mouvement de l'éther, les équations fondamentales de l'optique.

Ainsi la théorie mise sous cette forme par Hertz n'est contredite par aucun des faits anciennement connus ; les expériences plus récentes de Hertz qu'il me reste à décrire tendent à la rendre de plus en plus vraisemblable.