I. — Rappelons que nous avions

Si nous posons

dt ' dx

fZ.dt ~J ^

nous aurons une nouvelle solution. En effet, en intégrant les deux membres de la première équation et en divisant par A, nous obtenons :

Mais la valeur précédente de S donne

dS 1 rd'^ ,

dx A / dx

En remplaçant dans la dernière équation, on a bien :

ri c d^

dx'

II. — Une autre solution remarquable est le potentiel vecteur de Maxwell,

u étant l'intensité du courant au temps l au point x'y'z* ; on tient compte alors des courants de déplacement.

III. — Cas où t excitateur est de révolution. — Alors le champ est également de révolution ; les lignes de force électriques et magnétiques devront par raison de symétrie être situées dans les méridiens ou prendre la forme de parallèles. Puisque la force magnétique doit être tangente au conducteur et la force électrique lui être normale, les lignes de force magnétiques seront des parallèles, et les lignes de force électrique seront dans les méridiens.