DIFFUSION DU COURANT

nomètre différentiel, sur lequel ils exerçaient une action de sens contraire, et l'observation de ce galvanomètre permettait de discerner si l'intensité moyenne dans FG l'emportait sur l'intensité moyenne dans F'G'.

On pouvait ainsi voir quelle devrait être la vitesse de rotation pour que T fût égal à un multiple donné de la période. On pouvait donc mesurer T et, par conséquent, la vitesse de propagation.

Diverses circonstances, sur lesquelles nous reviendrons plus loin, venaient compliquer les phénomènes et il en résultait que le courant dans FG (ou dans F'G') ne s'annulait jamais et présentait seulement une alternance de maxima et deminima dont les premiers étaient seuls observables.

Les dispositions expérimentales ont été variées d'un très grand nombre de manières ; je n'en ai décrit qu'une afin de ne pas trop m'étendre ; je voudrais seulement expliquer la raison qui a amené l'illustre physicien à employer un second fil F'G'. Si la communication EF avait été fermée périodiquement sans qu'on ouvrît un autre chemin à l'électricité, il se serait produit des réflexions qui auraient troublé les phénomènes.

Les observations de MM. Fizeau et Gounelle ont donné 100 000 kilomètres pour la vitesse dans le fer et 180 000 kilomètres pour la vitesse dans le cuivre.

87 c . DifiFusion du courant. —J'ai dit tout à l'heure que le courant FG ne s'annule jamais, ainsi que cela devait arriver si l'électricité se propageait avec une vitesse parfaitement déterminée. Tout se passe comme si la perturbation s'es-

tompait en se propageant de façon à occuper plus d'étendue sur le fd à l'arrivée qu'au départ. Ce phénomène, mis hors de doute par les expériences de M, Fizeau, a été appelé par ce physicien la diffusion du courant.

87 d. Explication de la diffusion. — Il est probable que cette diffusion est due à la résistance ohmique dont nous n'avons pas tenu compte jusqu'ici. Voyons comment nos équations sont modifiées par cette résistance. Nous avons trouvé (n° 84) l'équation suivante :

A ^V , dW

. dt ' dz

qui est une conséquence de l'équation de continuité et qui par conséquent subsiste. Nous avons écrit ensuite que la force électrique est nulle à l'intérieur du conducteur, et nous avons regardé cette force comme formée de deux termes ; le

terme A — représentant l'induction et le terme — représentant la force d'origine électrostatique. Il faudrait y adjoindre une autre force représentant la résistance ohmique ; cette force est proportionnelle h l'intensité du courant, c'est-à-dire à w, ou sensiblement proportionnelle à II si le rayon du fil est assez petit. Notre seconde équation devient donc :

Af + S-M. i,

En différentiant la première par rapport à /, la seconde