VERIFICATION DE LA LOI DE M. FOUCAULT

Fig. 453. circonférence de cercle divisée en degrés

et dont le centre se trouve sur Taxe de rotation de Tappareil. Admettons que l'on fasse osciller le pendule dans un plan passant par les divisions 0 et 180. Si Ton fait tourner le châssis^ on remarque que le plan d'oscillation du pendule passe constamment par les différentes divisions qui viennent l'une après l'autre prendre la place qu'occupaient les divisions 0 et 180 lorsque le châssis était en repos ; en d'autres termes , si le disque tourne de gauche à droite, le plan d'oscillation semble tourner de droite à gauche par rapport au disque supposé fixe. Il suit de là que ce plan ne participe point au mouvement de rotation de l'appareil ; car, dans le cas contraire^ sa trace coïnciderait toujours avec le même diamètre. Ce résultat est une conséquence de l'inertie de la matière, et si le fil de suspension est suffisamment mince^ la torsion que celui-ci éprouve ne le change en rien. Un pendule dont le point de suspension serait exactement sur le prolongement de Taxe de rotation du globe, et que l'on ferait osciller, se trouverait, par rapport au plan de l'horizon, dans les mêmes conditions que le pendule précédent par rapport au disque tournant^ car, en vertu de la rotation diurne du globe, le plan de l'horizon accomplit, en 24 heures, une révolution complète autour de la verticale.

Si donc les oscillations se perpétuent pendant un certain temps, le mouvement de la terre, qui ne cesse de tourner d'occident en orient, deviendra sensible par le contraste de l'immobilité du plan d'oscillation dont la trace sur le sol semblera marcher de l'est à l'ouest; et si les oscillations pouvaient se perpétuer pendant 24 heures, la trace de leur plan exécuterait dans le même temps une révolution entière autour de la projection verticale du point de suspension.

A l'équateur, au contraire, la trace du plan d'oscillation d'un pendule sur le plan de l'horizon doit rester fixe; car, dans la rotation du globe autour de son axe, la ligne horizontale qui représente cette trace ne tourne pas autour de la verticale, mais se transporte parallèlement à elle-même en décrivant une surface cylindrique.

Mais quand on remonte vers nos latitudes, en faisant osciller un pendule dans le méridien, on doit voir de nouveau son plan d'oscillation tourner autour de la verticale, de manière à faire avec le méri-

MESURE DE l'INTENSITÉ DE LA PESANTEUR. 217

(lien un angle de plus en plus grand ^ parce que la tangente à ce méridien ne se déplace plus parallèlement à elle-même comme à Féquateur. Ce plan s'avancera de Toucst à Test, du côté du nord, car le plan du méridien venant de S n en S m (%. 454), et le plan d'oscillation restant parallèle à sa première direction, il aurait fallu qu'il fut d'abord en nt pour se trouver ensuite dans le méridien Sm. Ce plan a donc tourné en apparence de Tangle tn S par rapport au méridien et de l'ouest à l'est du côté du nord. L'expérience a confirmé toutes ces prévisions de la théorie. M. Foucault a opéré au moyen d'un pendule gigantesque formé d'un fil métallique de 67 mètres de longueur suspendu sous le dôme du Panthéon à Paris et soutenant une masse sphérique pesant 28 kilog. Une pointe fixée au-dessous de cette sphère servait à marquer les changements du plan d'oscillation sur une division circulaire disposée au-dessous du pendule. La durée de l'oscillation était de 8" et le déplacement du plan d'oscillation de 2"'°',5 environ à chaque retour du pendule du côté du départ. Cette expérience peut^ du reste, s'exécuter avec un pendule de 3 ou 4 mètres de longueur; mais le résultat est moins prononcé, l'arc d'amplitude ne pouvant plus être aussi long et le pendule s'arréiant plus tôt. (H. V.)

MESURE DR l'intensité DE LA PESANTEUR.

L'intensité de la pesanteur n'est autre chose que la vitesse acquise par un corps en tombant dans le vide pendant une seconde, ou bien le double de l'espace parcouru pendant la première seconde de sa chute (p. 201). La machine d'Atwood semble propre à donner ce résultat; car, ayant mesuré la vitesse dans cette machine, celle du corps tombant librement s'en déduirait facilement par la propor- . tion g : gr'==j5-l-2m : p; g étant la vitesse acquise par le corps tombant librement, g' celle donnée par la machine, p le poids additionnel qui la met en mouvement, et m lune des masses égales suspendues au 01 qui passe sur la poulie. Mais la résistance de l'air, le frottement sur l'axe de la poulie, sa masse, dont l'inertie doit être vaincue pour la faire tourner, le fil qui s'allonge d'un côté pendant qu'il se raccourcit de l'autre, constituent des causes d'erreur qui rendraient le résultat peu précis.

LKS PHKWOM. DE LA NATURE. 2 Mi