ÉLASTICITÉ DE TORSION

Fig. 292.

Soit ab (fig. 292) un fil métallique suspendu par son extrémité a et tendu par un poids P, appliqué à son extrémité 6. A ce poids fixons une aiguille dont l'extrémité libre parcourt un cercle divisé fixe, ayant son centre sur le prolongement du fil ab. Si nous faisons tourner le corps P sur lui-même, de manière que le fil reste exactement dans la même verticale, nous tordrons ce fil, et Fangle de torsion a sera indiqué par Tare que lextrémité de Taiguille aura parcouru. Pendant cette torsion, le fil tend à revenir à son premier état, et j^ BU y revient en effet, quand on l'abandonne à lui- ^^X^lB ^ ^ même, après avoir fait un certain nombre d'oscillations, pourvu que Ton n'ait pas dépassé la limite d élasticité. Goulomb a trouvé que la force nécessaire pour tordre un même fil d*uh certain angle, est toujours proportionnelle à cet angle, tant qu'on ne dépasse pas la limite d'élasticité. G'est sur ce principe que repose la balance de torsion , que nous avons décrite précédemment (t. I, p. 40).

On conçoit facilement pourquoi la torsion développe de l'élasticité ; en effet, si l'on considère une file de molécules mn (fig. 292), parallèle à l'axe du fil cylindrique que l'on tord , ces molécules feront écartées les unes des autres pendant la torsion , en se déplaçant sui-

LRI PRÉNOM. DE U NATUBB. 2

26 RESISTAnCB DES CYLINDRES CREUX.

vant une circonférence dont le plan est perpendiculaire à Taxe et le centre situé sur cette ligne. La distance de ces molécules sera augmentée, et elles se trouveront distribuées sur une hélice mn'. L'élasticité de torsion se rattache donc à celle que développe l'écartement des molécules '. Il y a de plus la résistance que ces dernières opposent à tout changement de position , même quand elles conservent leurs distances. ( Voy. plus loin Tarticle relatif aux trois états des corps pondérables.) (ÏL V.)