III. — Émission et propagation des rayons

Les propriétés de Tafflux cathodique permettent de prévoir dans presque tous les cas la position et la forme de la région d'émission cathodique. Soit le cas, par exemple, d'une cathode plane centrée dans un tube cylindrique : au début de l'apparition des phénomènes cathodiques, l'espace obscur n'a que quelques millimètres d'épaisseur et l'afflux est uniforme ainsi que l'émission. Le vide progressant, l'espace obscur s'agrandit, le trajet parcouru par l'afflux augmente et les (ilets gazeux voisins des parois qui les repoussent se rapprochent de l'axe et accroissent la densité périphérique du courant d'afflui. L'émission cathodique est par suite prépondérante suivant un anneau qui correspond à cette condensation; à une pression plus faible, les bords de l'anneau se rejoignent et l'uniformité se rétablit.

Si la cathode est concave, l'afflux positif est attiré par les bords saillants de celle-ci et le phénomène de l'anneau est extrêmement marqué, l'émission devenant presque nulle dans la partie centrale de l'électrode. Le faisceau cathodique présente la forme de cône creux observée par M. Swinton {fig- 7).

Fig. 7.

Coupe du faisceau cathodique émis par une cathode concave, — Il a la forme d'un cànc creux. Lorsque l'électrode E est cliargée posilivement, la base du cône cathodique s'élargii. En niéine temps le sommet du cône se rapproche de la cathode.

Si la cathode est sphérique, l'émission est toujours normale à sa surface. Mais la convergence des rayons n'a lieu au centre de courbure qu'au début de leur apparition, alors que le vide est peu avancé et que les difl'érences de potentiel sont faibles. Dès que la raréfaction au<;inente, les rayons se recourbent et leur point de rencontre s'éloi*^ne {/i^- 8).

A une certaine dislance de la cathode, le potentiel devient uni-