Les équations fondamentalos

Nous supposons à réiectron, à [*atome d'électricité nég:ative, une char^ e mesurée en unités électrostatiques C.G.S. Nous considérons les électrons en mouvement dans les ravons cathodiques ou de Becquerel comme des sphères de ravon a. \u point de vue de la répartition de la charge, nous ferons les deux hypothèses les plus simples. L'électricité sera supposée distribuée uniformément, soit dans le \oiume, soit sur la surface de la sphèrt*: nous distinguerons ces deux cas jwr les expn*ssions charité en volume et charge en surface. Dans la théorie générale, nous supposerons toujours une densité en \olume finie p et nous considért*nms ensuite la charge en surface comme le cas limite d'une rt^|Kirtition uniforme de la charge entre deux sphères concentriques.

\otre première hypothèse esi tfue i^electriciie esi iiêe à r élément *ie volume «/'«#• électron ins-artaMe comme la matière aujr éléments ile n\Uume tl^un solùle fn\\trtable. L^t ctnemittùpie du soli:le in%\irsable est 'loue appltcaf^le «im mou^emcti «/'###• électron et tle f électricité y«i lut est liée.

Si V est le vecteur qui représente la vitesse du centre de l'électron ou la vitesse de translation, si Û est la rotation instantanée autour de ce point, et R la distance d'un point de Téleclron au centre, la vitesse de ce dernier point est déterminée par Véc/uation cinématique font I amentale