MIROIRS CONVEXES

image réelle d'un objet non représenté sur la ligure, puis intercepter les rayons en plaçant le miroir concave en 0 • 4'B' se comporte alors comme un objet virtuel et donne, d'après le principe de la réciprocité, une image réelle et droite en AB.

En résume, limage est virtuelle lorsque l'objet est entre le miroir et son foyer, et réelle dans tous les autres cas: elle est renversée lorsque l'objet est au delà du foyer principal, c'esta-dire lorsque l'image et l'objet sont tous deux réels, droite lorsque l'un des deux est virtuel. Enfin elle est plus grande que l'objet chaque fois que celui-ci est situé entre le miroir et son centre; elle plus petite dans le cas contraire. Remarquons qu'il existe deux positions pour lesquelles l'image est égale àl'objet, le centre G et le miroir 0; mais cette image est droite dans le second cas et renversée dans le premier. A cause de cette propriété, on appelle souvent plans principaux les deux plans perpendiculaires à l'axe principal menés par C et par 0.

400. Miroirs convexes. — Tandis que les miroirs concaves font converger les rayons qu'ils reçoivent, les miroirs convexes transforment généralement en faisceaux divergents ceux qui rencontrent leur sur-

face: il en résulte \j /

qu'ils donnent habituellement des images virtuelles. Ainsi un rayon SI, parallèle à l'axe prin- (Mpal (fig. 261), -I réfléchit suivant IR, et par conséquent un

faisceau de rayons parallèles à cette direction devient divergent. Mais, pour l'observateur qui reçoit une partie de ces rayons réfléchis, ils paraissent émaner d'un point F qu'on nomme par analogie foyer principal; mais ici ce foyer est virtuel. On démontrerait comme pour les miroirs concaves que ce foyer est sensiblement au milieu du rayon OC.

401. Imagée d'un objet. — L'image d'un objet s'obtient de la même manière que pour les miroirs concaves : la fig. 262 montre cette construction. Lorsque l'objet se rapproche depuis l'infini, l'image se déplace à partir du foyer F et se rapproche

Fig. 261.

du miroir : elle osL toujours virtuelle et va en grandissant; elle devient ég^lc à rol)jetet coïncide avec lui au point 0. Si l'objet est virtuel et situe'' entre 0 et F, par exemple en A lV,

l'objetcst virtuel, mais situé plus loin du miroir que le point F, l'image est virtuelle aussi. Les constructions que nous avons données plus haut, pour obtenir le rayon réfléchi qui coi^espond à un rayon incident quelconque, s'appliquent également aux miroirs convexes.

402. Aberration de sphéricité îles miroirs. — En terminant l'étude des miroirs, nous devons rappeler que nous avons admis, dans tout ce qui précède, qu'on utilisait seulement une petite portion de la surface sphérique, et qu'on n'employait par conséquent que des faisceaux lumineux très étroits. Lorsqu'on n'admet pas ces restrictions, les faisceaux réfléchis ne concourent plus en un point unique. Ainsi, dans le cas d'un faisceau parallèle, les rayons qui se réfléchissent sur le bord du miroir rencontrent l'axe principal plus près du miroir, tandis que les rayons centraux convergent au foyer principal. Ce défaut des miroirs, qui résulte de leur forme sphérique, s'appelle aberration de sphéricité.

403. Mesure île la distance focale. — Pour mesurer la distance focale d'un miroir, on peut mesurer le rayon, qui est le double de cette distance, à l'aide du sphéromètre ; mais on préfère ordinairement les procédés optiques.

Pour les miroirs concaves, on peut recevoir sur la surface les rayons solaires et chercher directement le foyer, ou bien déteinniner la position pour laquelle l'image est égale à l'objet, ce qui donne le rayon, ou enfin mesurer les distances d'un objet et de son image à la surface réfléchissante, et en déduire la distance focale au moyen de la formule donnée plus haut (§ 39b).

Pour les miroirs convexes, l'absence d'images réelles rend cette détermination plus difficile. On se sort ordinairement du

Fig. 262

l'image devient réelle, et se trouve dans une lîosition telle que AB, d'apn ~ le principe de la réciprocité. C'est le seul cas où l'image soit réelle. Lorsque