DISTRIBUTION SUR LES CONDUCTEURS

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Fig. 153.

Il n'est même pas besoin que la surface du conducteur -oit complètement fermée pour qu'il n'y ait pas d'électricité a l'intérieur : elle peut offrir des ouvertures et même être formée [lar un grillage métallique à maililes plus ou moins larges; la proipriété précédente subsiste. Il révsulte de là que les corps entourés i d'une cage ou d'un treillage métalllique sont aljsolument soustraits eaux actions électriques extérieures tet qu'on peut tirer de fortes étini celles de la cage sans qu'ils en resrsententle moindre effet.

221. Distribution de l'électricité à la surface des cou- • ducteurs. — Pour achever de résoudre le problème de la i distribution, il faut déterminer encore la manière dont l'électtricité se répartit sur la surface des conducteurs, ou mesurer lia densité en chaque point. Supposons qu'autour d'un point lon considère une surface extrêmement petite; le rapport de lia quantité d'électricité qui s'y trouve à la surface elle-même ,est la densité en ce point. Si le conducteur a la forme d'une •sphère, il est évident, par raison de symétrie, que la distri- Ibution doit être uniforme et la densité constante en tous les points de la surface. Mais il n'en est plus de même pour les autres conducteurs.

Coulomb a étudié expérimentalement la distribution à l'aide du plan d'épreuve, c'est-à-dire d'un très petit disque de métal porté par un fil de verre; comme celui de la figure 152. Si l'on applique ce disque en un point d'un conducteur, on peut le considérer, à cause de ses faibles dimensions, comme faisant partie de la surface elle-même, et admettre qu'il prend par suite une charge proportionnelle à la densité électrique au point touché. On détermine, dans chaque cas, la charge de ■ ce plan d'épreuve en le portant dans la balance de Coulomb, et l'on connaît ainsi les rapports des densités en tous les

points touchés. , ^

Sans indiquer en détail tous les résultats obtenus, nous dirons seulement que la densité est la plus grande sur les points où la courbure est la plus prononcée. Ainsi sur empsoiae sur un cylindre terminé par deux hémisphères, 1 Electric té se porte surtout aux extrémités. Sur un disque, la densité, faible au centre, augmente rapidement vers les tooras.

222. Propriétés «les pointes. — Il résulte de ce qui précède que, si un conducteur se termine par une partie très effilée ou parune pointe, la densité électrique sur cette pointe sera beaucoup plus grande qu'en tout autre point du corps; Par suite la déperdition sera très forte en ce point, et le corps ne pourra conserver qu'une charge très faible. On peut le constater facilement en fixant une pointe vers l'extrémité de l'un des cylindres d'une machine électrique. La machine ne peut plus se charger que très faiblement.

223. Vent électrique. Tourniquet. — Si l'on fait l'expérience précédente dans l'obscurité, on voit la pointe devenir lumineuse : elle se prolonge par une aigrette brillante d'un bleu violacé, lorsqu'elle laisse échapper de l'électricité positive,

et présente seulement un point brillant si l'électricité qui s'écoule est négative.

En plaçant la main devant la pointe, on sent un courant d'air qu'on appelle vent électrique, et qui est souvent assez fort pour éteindre une bougie. On explique ce vent par le mouvement des molécules d'air qui s'électrisent au contact de la pointe et sont ensuite fortement repoussées. S'il en est ainsi, il est évident que l'air doit aussi repousser la pointe, et que celle-ci se mettra en mouvement si elle est mobile. C'est ce qu'on constate à l'aide du tourniquet électrique : deux tiges métalliques à angle droit, recourbées dans le même sens (flg. 134), sont placées sur un pivot vertical qu'on fait communiquer avec la machine électrique. L'appareil tourne en sens contraire de la direction des pointes.

224. Définition du potentiel. — Supposons que l'on mette successivement deux conducteurs isolés en communication avec une même machine électrique et qu'on les charge à refus; chacun d'eux prendra une c/io^'gfe différente, qui dépendra de sa forme et de ses dimensions; de plus la densité xavieva non seulement de l'un à l'autre, mais même sur chacun. Il y a cependant une donnée qui est constante pour ces deux conducteurs, car, si on les place assez loin l'un de l'autre et qu'on les réunisse par des fils métalliques longs et fins, il ne passe aucune trace d'électricité de l'un à l'autre, et la distribution n'est nullement modifiée; nous supposons qu'il n'y a pas eu de déperdition. Toutes les fois qu'il en est ainsi pour deux ou plusieurs conducteurs, et qu'on peut les réunir par des fils