chapitre cite : V — V — . Ici nous avons trouve

V 1 =: J!i-^-(cos b— cos f ). Élevantla première expression

au quarré et l’égalant à la dernière , il vient : L ^ — . Pour la sphère dont le rayon est a , Q’= i a*. Donc pour la sphère L = A + \ ~ . Dans le parallélipipède Q' = j a

-j- * h* ; donc dans ce solide L = A + ' '* ■ a est la

demi-épaisseur , et lx la demi-longueur.

2^8 Première Section. Chapitre XV.

la demi-largeur du solide divisés par le triple de CG. Dans le cas où l'axe de rotation serait tangent à l'extrémité supérieure du parallèlipède , CG serait égal à la demi-longueur du solide , et alors dans la valeur qu’on vient de donner , on diviserait par le triple de la demi- * longueur.

Le point d’un corps qui oscille ainsi librement et d’une manière indépendante , s'appelle le centre d’oscillation de ce corps. La distance qui sépare ce point de l’axe fixe , exprime la longueur du pendule simple qui ferait ses oscillations dans le même temps que le corps donné. Quant à ce corps lui-même considéré comme oscillant autour de l’axe fixe qui le retient , on l’appelle un pendule composé. La forme d’un pendule composé peut varier d’une infinité de manières différentes ; et la détermination .de son centre d’oscillation est souvent accompagnée de beaucoup de difficultés. C’est alors par l’expérience et le tâtonnement qu’on peut trouver la longueur du pendule simple , qui fait ses oscillations dans le même temps que ce pendule composé. On prend une petite balle de platine ou de plomb suspendue à un fil très - délié qu'on allonge ou qu’on accourcit , jusqu’à ce que les oscillations de ce pendide simple , soient exactement de la même durée que celles du pendule composé qu'on lui compare.