TT (Z

Par conséquent, si l'on désigne par s' la distance mutuelle de ces deux points; par /s, comme précédemment, la fonction qui exprime la loi du rayonnement intérieur ; par dv' , l’élément de volume correspondant au point m ; et si l’on observe que l’élément du prisme qui répond au point m, peut être exprimé par udq, on aura

TJ /]/* .odqdv' dt,

pour la quantité de chaleur envoyée, pendant l’instant dt , par le point m au point m. On en conclura la totalité delà chaleur que ce dernier point reçoit de l’intérieur du corps , en intégrant cette formule , et étendant l’intégrale à tous les poirKs m qui peuvent agir sur m ; intégrant ensuite depuis q’zzz o jusqu’à q = oo , on aura la quantité de chaleur reçue de l’intérieur du corps par le prisme que nous considérons, ou la valeur de Uudt.

Si l’on désigne par s la distance de m à la normale EE' ; par et,

1 angle compris entre le plan mené par ce point et cette droite, et un plan fixe mené arbitraitement par cette même droite, on aura

s * ^ s* -H (y "+* z) 1 t dv' s ds d z d cl.

L intégrale relative à et devra être prise depuis a —~ n jusqu’à cl — ? 77 ; elle s'effectuera immédiatement, et fera disparaître les termes dépendans