I. — Conatruotion des délortnaticoui élastiques

Considérons, pour fixer les idées, un système réticulaire astreint à dM liaisons quelconques mais telles que, par la suppression des liaisons surabondantes, on peut le ramener à n'être plus assujetti qu'au premier système de liaisons indépendantes de l'élasticité (nœud F fixe et nœud E assujetti à demeurer sur une droite WW donnée).

Proposons-nous, par exemple, de déterminer graphiquement le déplacement {ly)c d'un nœud quelconque C, estimé suivant une direction oy perpendiculaire à WW', les moments fléchissants M développa en chaque nœud par les forces extérieures et par les réactions, étant supposés connus.

Le problème similaire a été résolu pour une pièce pleine, au para- | graphe 34,

En s'y reportant, on voit, par application de la règle qui précède, qu'il faut considérer aux difl'éreots nœuds, des forces fictives égalesà i Ms ESA''

arbitraire, le polygone funiculaire correspondant ; enfin, tirer une ligne j de fermeture E^F„ passant par les points d'intersection de ce polygone | avec les parallèles à oy menées par les nœuds E et F,

Si on désigne alors par c^Q, les segments interceptés, par le polygone et la ligne de fermeture, sur la parallèle à oy menée par le nœud G, le 1 déplacement cherché a pour expression I

(1) (Wc-Bxc,C„

B étant lu sur l'épure à l'échelle des efforts fictife, et cfiv, à l'échelle des longueurs.

Les autres constructions indiquées aux paragraphes 34 et 35, s'étendent de la même manière aux systèmes réticulaires.

Ifota. — La remarque du § 36 s'applique aux système» réticulaires composés de barres d'élasticité constante : au lieu d'opérer, comme pj*-

sur. des efforts proportionnels à ceux-ci et ayant pour valeur générale

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