AA' AB SN

m S= ** ' AS * AS ' SA' On verra semblabkment que l'attraction, suivant SH', exercée par la sjtconde zone aa f b ! b, a pour mesure

tué ab Sn

«S aS Sa

Or, en considérant AB et ab comme des droites, et comparant les côtés homologues des triangles semblables ASB et aSb, ASN et aS/i, ASA' et «Sa', on verra que les rapports qui composent les attractions des deux zones proposées sur le point S, suivant le diamètre HH', sont respectivement égaux ; donc ces deux attractions sont égales : et comme elles sont directement contraires, elles se détruisent.

H en sera évidemment de même dés attractions de tous les couples de zones, formés par les cônes infiniment proches, ayant le sommet S et Taxe HH' communs. D'où il suit que tout point matériel S, placé dans l'intérieur d'une enveloppe sphérique dont chaque molécule V attire en

ration directe de la motte et inverte du carré de la distance, n*èprowe aucune action attractive de la part de cette' enveloppe , c*ett-à-dir* y demeure en équilibre»

Ce théorème aurait lieu également si au lieu d'une force a t tractive , on admettait dans les molécules une force répulsive , assujétie aux mena lois de distances et de masses.

973. Supposons maintenant le point S en dehors de l'enveloppe spot** rique (ûg. 7 5). Menons comme dans le cas précédent, le diamètre SOH, puis concevons deux cônes droits très-proches l'un de l'autre-, et ajatt le sommet S et Taxe SH communs. Ces cônes intercepteront sur l'enre* loppe deux bandes ou zones très-étroites, attirant toutes deux le poiatS, comme dans le cas précédent, mais pourtant avec cette différence qu'ici les deux actions s'ajouteront, pour former l'attraction k suivant SH. De plus, ces deux actions seront encore égales entre elles 5 et on aura