flottei de* voituret. — Nous sommes en mesure

d'apri» ce qoi précède, d'expliquer la théorie de l'axe d'nne roue de voilure.

Supposons qu'au lieu d'être mobile autour d'un petit aie à son centre, elle fût mobile autour d'un axe ayant un diamètre presque égal au sien, en sorte que la roue format en réalité un même anneau enveloppant son axe. Il est clair alors que le frottement sera le même que si la roue était serrée et traînée sur une roule de même matière que l'anneau. Or nous a Tons fait ressortir la différence qu'il y a entre te frottement d'un axe de ces dimensions et un axe pins petit, comme l'essieu d'une voilure, et la même différence existe entre le frottement d'une voiture traînée sans roues ou à roues enrayées, et celui d'une voiture roulant en liberté sur ses roues [1).

Dans les obstacles, la roue fait fonction d'un levier de première classe {fig. 92). Soit A l'obstacle, et CP la ligne de traction, CR une verticale passant par C. Alors les forces agissant sur la roue sont la réaction de l'obstacle eu A, le poids de la voilure supportée par son essieu et agissant sur la roue suivant la direction CR, plus la traction des chevaux sui van t la direction C P. Menons par A les perpendiculaires A M et AN sur C P et CR; il y aura dès-lors équilibre quand la force des chevaux sera telle que^on produit, multiplié par A M, soit égal & celui du poids multiplié par AN; force qui n'est guère plus grande que celle nécessaire pour traîner la roue par-dessus l'obstacle.