ESPACE DES ATOMES = DIFFÉRENCE DES DENSITÉ5. 7 I

plus grand entre chacun de ses atomes. Nous avons espacé dans ce second cas, rapproché dans le premier; ce qui, d’après la théorie ci-dessus, n’a pu avoir lieu, sans faire entrer du calorique dans le second cas, et sans en faire sortir dans le premier. Or, voyez comme tout concorde dans cette théorie; les prévisions avec les résultats, les faits avec les hypothèses qui les supposent. Lorsque vous comprimez un corps quelconque , vous en dégagez de la chaleur d’une manière appréciable aux instruments thermoscopiques; lorsque vous relirez le piston qui comprime un gaz, vous enlevez delà chaleur aux corps ambiants, vous refroidissez tout ce qui entoure l’instrument aspirant, d’une manière également appréciable.

En conséquence, si l’on dilate O (fîg. 19, pi. 20) , de ma^ nière que la substance occupe seize Ibis le volume de la substance II , chaque seizième de ce nouveau volume pèsera autant que le volume IL Si l’on comprime la substance II jusqu’à la réduire à un volume seize fois moindre; sous ce nouveau volume, elle pèsera autant que le seizième du volume primitif de O. En désignant donc par a la cause qui dilate les atomes O et II des deux gaz et les tient à distance, nous aurons nécessairement O -}- a = H — a , c’est-à-dire O = II ; en d’autres termes, l’atome de O égale en poids et on volume l’atome de II, et les deux genres d’atomes ne diffèrent entre eux, que par le nombre de couches isolantes, qui les enveloppent et les espacent.

4520. Donc les pesanteurs spécifiques des gaz et de tous les corps, sous quelque forme qu’ils s’olfrent à notre vue, indiqueront, non pas les rapports de poids des atomes qui les composent, mais les rapports du nombre des atomes qui existent sous le volume observé. Si donc, sous le même volume, une substance pèse. îG et l’autre 1 , il me sera démontré , non pas que le poids de l’atome de l’une soit à celui de l’autre dans le rapport de 16 à 1, mais que le nombre des atomes des deux est dans ce rapport; en sorte qu’un espace qui ne con-

^lB TRANSFORMATION POSSIBLE DE L*HYDUOGkNE EN PLATINE.

tiendrait que 1 atome de l’un en contiendrait 16 de l’autre; que partant la couche enveloppante de l’un formerait un volume 16 fois plus grand que la couche énvcloppante de l’un quelconque des seize de l’autre, l’atome étant supposé incommensurable.

4 5s i. Qu’arriverait-il, si la nature avait mis h notre disposition des moyens de compression ou de refroidissement, capables de dépouiller indéfiniment les atomes d’une substance, des couches isolantes qui les tiennent à une égale distance les uns des autres? Évidemment nous parviendrions h faire passer la substance par toutes les pesanteurs spécifiques des autres corps qui existent dans la nature ; c’est-à-dire que nous pourrions amener la substance dite actuellement hydrogène gazeux, qui est la plus légère de la constitution atmosphérique actuelle, nous pourrions l’amener à la pesanteur spécifique du platine , qui est la substance actuelle- 1

ment la plus pesante ; elle en aurait en même temps la dureté, 1

la consistance, la fusibilité, le poli , enfin tous les caractères; t

l’hydrogène serait devenu platine à nos yeux et à nos réactifs; 1

et pour lui rendre la forme liquide, il faudrait lui restituer i

autant de degrés de chaleur que nous en produisons pour c

fondre actuellement le platine; et pour rendre cet hydrogène t

gazeux, il nous faudrait en ajouter autant encore qu’il serait ]

nécessaire d’en produire actuellement, pour faire passer le r

platine fusible à l’état de vapeurs. f

45*2 2. Cette considération rigoureusement déduite du principe, sera présentée sous un jour plus favorable encore , si on l’applique à l’histoire de l’eau. Prenons l’eau à l’état de J vapeur; parla compression ainsi que par le refroidissement , c nous l’amenons à se condenser en liquide et à occuper un moindre volume, en acquérant une plus grande pesanteur.

Mais que le froid qui enveloppe le vase devienne plus intense , c’est-à-dire qu’une plus grande somme de calorique soit soustraite à ses atomes, ceux-ci se rapprocheront de plus en

ClRÀCttas EHTSÎQÜJîS FONDÉS SUE LES QUANTITÉS DE CAL. 719

plus (*). Si le passage du clvaud au froid est brusque et rapide, l’eau se solidifiera jusqu’au point de ne pouvoir être rompue que par la force nécessaire pour entamer des blocs de granit. Plus le froid sera intense, et plus la dureté cl la pesanteur du bloc solidifié seront grandes , plus il faudra élever la température pour lui rendre sa liquidité première. Continuons cette progression, en supposant que le décroissement de calorique continue dans l’atmosphère ambiante, et nous arriverons à admettre qu’à un certain degré l’eau aura acquis la dureté, la fusibilité, la pesanteur, l'opacité et la couleur même métallique du plomb. En sorte que s’il nous était permis de lui conserver tous ces caractères au milieu de nos collections , rien ne nous fournirait les moyens de la distinguer du plomb de nos catalogues.

4525. Mais si cette hypothèse d’un froid progressif se réalisait pour l’eau, elle se réaliserait également et dans la même proportion , pour tous les corps actuellement existant dans la nature; le plomb continuerait à augmenter sa dureté et sa pesanteur, dans la même proportion que l’eau ajouterait à l’intensité de ces deux ordres de ses caractères; la même cause qui soustrairait à l’eau une quantité donnée de calorique, devant nécessairement soustraire la même quantité au plomb; en sorte que les différences caractéristiques continueraient 5 se soutenir, parmi les corps actuels de la nature, soit en descendant vers les degrés les plus bas du thermomètre, soit en montant vers les degrés les plus élevés.

4024. Ainsi l’hypothèse que nous venons de traduire en démonstration, ne se réalisera pas sous nos yeux, dans la constitution atmosphérique actuelle, et avec nos procédés si grossiers et les instruments si bornés dans nos laboratoires;

(*'j On a reconnu qu’à 4° au-dessus de zéro, l'eau commence à so dilater, au lieu de continuer à sc coudcnscr. Ce phénomène n’est point en opposition avec ce que nous avançons ici , il lient seulement à une circonstance de la crislnllibiilion qui commence, circonstance que nous expliquerons plus lias.

79O DU I\{iE DES CARACTERES ACTUELS DES CORPS DE LA NATURE.

et nos classifications se maintiendront, tant que se maintiendra la constitution atmosphérique; mais il est évident aussi qu’elles ne dalent^que du moment où notre globe s’est constitué tel qu’il est.

4525. Si la matière est une, et qu’elle ne constitue à nos yeux les innombrables différences qui caractérisent les innombrables corps dont nous sommes entourés, qu’en ce que le même atome chez les uns s’est entouré de plus ou moins de couches isolantes que chez les autres; il faut que ces différences caractéristiques se soient formées à l’instant même de cette constitution ; à peu près comme dans un coup de feu de nos fourneaux, les molécules du même métal se partagent la chaleur en raison inverse de la distance du foyer; et la durée de celle répartition de chaleur est en raison de la différence de température du métal et de l’atmosphère ambiante. La durée de nos classifications, fondée sur l’état actuel de notre constitution atmosphérique, sera aussi en raison de l’atmosphère immense qui enveloppe notre petit point terreux.

§ II. EFFETS PHYSIQUES DE LA DISTRIBUTION DE LA CHALEUR AUTOUR DES ATOMES.

4526. La chaleur remplit l’espace : océan immense dans lequel les globes et les atomes se meuvent; éther impondérable à nos balances qui ne pèsent que ce qui gravite vers notre globe, et ne sauraient mesurer ce qui ne gravite nulle part; fluide générateur de tous les fluides, et par conséquent dont la répartition invisible suit les mêmes lois qui régissent les fluides visibles , c’est-à-dire qui tend à l’équilibre, et, par l’équilibre, au repos.

4527. Supposons deux atomes, dont l’un A (pl. 20, fig. 20) soit enveloppé de trois couches isolantes de calorique, et l’autre de une seulement. Le calorique de l’atome A tendra à so mettre en équilibre avec le calorique de l’atome B , à se