Le raisonnement qui précède s’appliquerait de la
Il6 KOUVELLES EXPERIENCES
inème manière au cas où le système de la bombe ou da traîneau serait animé d’un mouvement accéléré , et il en résulte que si, comme nous l’avons admis, le frottement pendant le choc reste proportionnel à la pression , la loi générale du mouvement de notre appareil ne doit pas être troublée; ou, en d’autres termes, que si avant la chute de la bombe le mouvement était uniforme ou accéléré suivant une certaine loi, il le sera encore après le choc, suivant la même loi. La seule perturbation qui pourra eu résulter, sera manifestée par fois par des ondulations, qui , dans la plupart des cas, devront être à peine sensibles.
La dureté ou la compressibilité des corps en contact ne devra d’ailleurs avoir aucune influence sur le résultat , et en faisant tomber la bombe sur les madriers de hêtre qui forment le traîneau, ou sur une masse de terre glaise molle posée sur ce traîneau, on devra, pour des circonstances égales d’ailleurs, trouver la même loi de mouvement, et cette loi de mouvement sera la même que s’il n’y avait pas eu de choc.
Résultats des expériences.
8. Il nous reste maintenant à comparer ces conséquences avec les résultats des expériences , qui sont consignés dans les quatre tableaux suivans. Dans ces expériences, on a fait varier le poids des sphères choquantes de ii*,g 9 à 5o**'- ou I à 4 environ ; le rapport du poids du corps choquant à celui du corps choqué de à 4; les hauteurs de chute de o"',io à o’",'jo ou de i à g. Les mouvemens ont été ou uniformes on uniformément accélérés , et la résistance des corps qui recevaient immédiatement le choc de la sphère, a varié depuis la valeur K = 4^7 relative à
la terre glaise qu’on avait mise sur le traîneau et déduite.
son LE FROTTEMENT.
aiosi qu’on peut le voir au tableau III , n° 33 , chapitre III, des enfoncemeus totaux observas directement, et celle de K=5oooooo kil. environ, coiTespondante , d’après les expériences connues jusqu’à ce jour, aux bois durs, tels que le chêne, le hêtre, etc.; c’est-à-dire que cette résistance a différé d’une série à l’autre dans le rapport de i à laSoooo. Si doue les lois que nous avons admises jusqu’ici sont vérifiées par l’expérience entre ces limites étendues, on pourra en conclure qu'elles sont générales et s’appliquent à tous les cas de la pratique. Quant à l’étendue de la surface de contact des pièces frottantes, elle a été constante et égale à o" ’ ,o36.
Le calcul des expériences a été fait d’après les formules et les résultats exposés aux n“ 19 et suivans du premier Mémoire, et que nous allons rapporter ici pour épargner au lecteur la peine de les y rechercher.
Dans le cas où le mouvement est uniforme, d’après ces formules, en appelant,
P, le poids moteur de la caisse descendante et qui suflit pour entretenir le mouvement uniforme;
F, le frottement , on a,
et dans celui où le mouvement est uniformément accéléré , en appelant
P, le poids moteur de la caisse descendante;
T, la tension du brin horizontal de la corde,
oc, le paramètre de la parabole qui représente la loi du mouvement ;
Q ç , la pression totale due au poids du traîneau et de la bombe ;
F, le frottement;
I iS on a
et
nouvelles E.XPÉbiekceS
T = o, 95[[P— (o,5iG ^ o^''-,o86,
g ' ac'
tableau I.
