LIVRE DOUZIEME

on aura donc

[ddz\ aP , ^. (ddz\

Ainsi la vitesse du son ou Tespace qu'il parcourt dans une seconde étant, comme Ton sait et comme il est facile de le conclure de

l'équation précédente, la racine carrée du coefficient de (^vt)»

celte vitesse sera

Pour appliquer cette formule à l'air atmosphérique, soit h la hauteur d'une atmosphère de la densité (p), et e la hauteur dont la pesanteur fait tomber les corps dans une seconde; cette vitesse sera

V/4/te.(i— ê).

Les géomètres, en étendant ces principes et cette analyse au cas où l'air a trois dimensions, trouveront facilement que dans ce cas la vitesse du son a la même expression.

La formule de Newton donne yjihe pour l'expression de cette vitesse. En partant des valeurs connues de e et de A, elle serait de 2 83™^*',4 dans une seconde sexagésimale, à la température de 7°, 5. L'expérience faite en lySS par les académiciens français a donné à cette température 3 3 7"^**, 2. Il est donc bien certain que la formule de Newton donne un résultat trop faible. Si la valeur de i était nulle , ce qui rendrait c constant et par conséquent ê nul, la formule trouvée ci-dessus donnerait 4oo"**-,4 pour la vitesse du son; résultat trop considérable. Il est donc bien prouvé par cette expérience qu'il existe une chaleur latente I dans les molécules des gaz.

Je vais maintenant déterminer la valeur de 1— ê, dont dépend,