COHÉSION. A

rence n*est nullement en rapport avec la série relative à \e\it pesanteur spécifique. L'or et le plomb, par exemple, sont spécifiquement plus pesants que le fer et le cuivre, mais ils ne sont pas aussi solides (1). De même, la résistance que le corps oppose au choc est autre lorsque cette résistance se fait dans une seule direction, savoir, dans la direction suivant laquelle est dirigé le choc, et lorsqu'on

(1) Scbelling dit, dans son Journal pour la physique spéculative [Zeitschrift fUr spéculative Physik), vol. II, cahier 2, § 72 : « L'augmentation et la diminution de la cohésion sont dans un rapport inverse déterminé de Taugmentation et de la diminution du poids spécifique. Le principe idéal (la forme, la lumière) est en conflit avec la pesanteur ; et comme celle-ci a sa plus grande prépondérance au centre, elle parvient aussi à combiner plus facilement près du centre le plus grand poids spécifique avec la roideur [Starrkeit] du corps, et partant à ramener sous sa puissance  et B (la subjectivité et Tobjectivité), a un degré moindre delà différence. Plus grand devient ce degré, et plus la pesanteur spécifique est vaincue. Mais à un degré d'autant plus grand se produit aussi la cohésion, et cela jusqu'à un point où la cohésion décroissant la pesanteur spécifique redevient prépondérante, pour disparaître ensuite toutes deux ensemble et en même temps. Ainsi jious voyons, d'après Steffens, la pesantebr aller en diminuant depuis le platine, l'or, etc., jusqu'au fer, pendant que la cohésion va en augmentant, et atteint son maximum dans ce dernier ; puis nous la voyons céder de nouveau à une pesanteur spécifique considérable — dans le plomb, par exemple, — et enfin aller toutes deux en diminuant dans des métaux placés ù des degrés inférieurs de l'échelle métallique.» La pesanteur spécifique conduit sans doute à la cohésion. Hais à l'égard de cette conception de Scbelling qui prétend fonder sur la difierence de cohésion la différence des corps, en partant d'une progression déterminée dans le rapport de la cohésion et de la pesanteur spécifique, il faut dire que la nature montre, il est vrai, des indices de cette progression, mais qu'elle laisse aussi les autres principes agir librement ; qu'elle pose ses propriétés dans un état d*indifférence réciproque, et qu'elle ne se renferme pas dans un rapport si simple et purement quantitatif. {Note de V auteur.)

casse un corps, c'est-à-dire lorsque le choc a lieu suivant un angle, et qu'ainsi la force agit suivant la surface (I. d'où vient la puissance illimitée du choc.

La cohésion quah'tative proprement dite est la contexture(2) d'une masse homogène par une forme ou limitation immanente et spéciale, qui ici se développe suivant les dimensions abstraites de Tespace. La figuration propre d'un corps ne peut être qu'un certain mode déterminé de l'espace, mode que le corps exprime. Car la cohérenîi est l'identité du corps dans ses éléments extérieurs qui le composent (5). La cohérence qualitative est, par conséquent, une manière d'être déterminée de cette extériorité (4), c'est-à-dire une détermination de l'espace. Cettf unité est dans la matière individuelle elle-même une connexité des parties opposée à l'unité universelle à Y^\\à elle aspire dans la pesanteur. La matière suit mainlena: dans plusieurs sens des directions propres, qui se distinguent de la verticale que suit la pesanteur. Cepemiau' bien que cette cohésion constitue une individualité, tl n'est en inême temps qu'une individualité conditioiiii'" parce qu'elle ne se réalise que par le concours d'auin corps. Elle n'est pas encore l'individualité libre en lanl ; figure, c'est-à-dire elle n'est pas encore rindiviJuji comme totalité de ses formes posées par elle-même. A:i*

(4) Fine Flachehkraft ; une force de surface, tandis que Tauln Isuivant la ligne.

(î) Zusammenhalten. Le fait de tenir ensemble,

(3) In seinem Aussereinander ; puisque tous les corps, en Ud'. :J cohérents ou doués de cohérence, sont identiques.

(4) C*est à-dire suivant le point, ou suivant la ligne, etc.

COHÉSION. &8ft

la figure totale existe déterminée mécaniquement (1) avec ses côtés et ses angles. Ici, au contraire, le propre de la matière c'est d'exister seulement comme figure interne de cette figure totale, c'est-à-dire ^'exister précisément comme figure qui n'a pas encore sa complète déterminabilité et tout son développement ; ce qui apparaît dans ce fait qu'une matière ne montre sa propriété que par le concours d'une autre matière (2). Et ainsi la cohérence est seulement une forme de résistance qu'un corps oppose à un autre corps, précisément parce que ses déterminations ne sont que des formes isolées de l'individualité, formes qui ici ne se produisent pas encore comme totalité. Le corps roide ne se laisse ni «étendre ni façonner au marteau. U ne donne pas des directions linéaires. Il n'est pas continu, mais il affecte la forme du point (3). C'est la dureté façonnée intérieurement (&). C'est de cette manière, par exemple, que le verre est cassant.

Les matières combustibles aussi sont cassantes en général. Entre les propriétés qui distinguent l'acier du fer, il y a pour l'acier celle d'être cassant. 11 en est de même

(4) ht da mechanisch bestimmt. Est là déterminée mécaniquement; et cela pour la distingaer des déterminations ultérieures de la flgure, dans la sphère chimique, par exemple.

(2) Nur durch ein Anderes ihren Charecter zeigt. Montre (la matière) son caractère seulement par un autre. Ici la figure existe seulement comme figure interne, et non comme figure qui réunit Vinteme et rextemey c*e8t-à-*dire comme figure totale et achevée, parce qu'on n'a pas tous les moments qui la constituent ce qu'elle est, et que la cohésion n'est qu*un de ces moments.

(3) Erhall sich cUs Punkt. Il se maintient comme potnt.

(4) £s ist diess die innerlich gestaltete Hàrte, C'est-à-dire c'est la dureté qui £sçonne un corps d'après sa nature, et qui se façonne, pour ainsi dire, elle-même dans ce corps.

kSk DEUXIËBIE PARTIE.

du fer de fonte. Le verre brusquement refroidi est tout à fait cassant, tandis que celui qui s*est refroidi lentement ne Test pas. En cassant le premier, on obtient de la poudre. Les métaux sent, au contraire, des corps ou il y a plus de continuité. Mais les uns sont plus ou moins cassants que les autres. Les corps mous sont filamenteux; ils ne se brisent pas, et leurs parties tiennent entre elles. Le fer peut aussi s'étendre, et prendre la forme d'un fil; mais ce ne sont pas toutes les espèces de fer qui le peuvent. Le fer battu est plus flexible que le fer fondu, et il affecte la forme linéaire. C'est là la ductilité des corps. Enfin on peut, en les frappant, changer les corps ductiles en lames. 11 y a des métaux qu'on peut réduire avec le marteau à des lames très minces; il y en a d'autres qui se brisent. Le fer, le cuivre, l'or, l'argent appartiennent à la première catégorie. Ce sont des corps doux, qui eèdeni, et qui tiennent le milieu entre les corps cassants et les corps mous. Il y a des fers qui ne peuvent être façonnés que suivant la surface. Il y en a d'autres qui ne peuvent l'être que suivant la ligne. D'autres, comme le fer fondo, [ affectent la forme du point. Comme dans la malléabilité \t i face devient surface, ou le point devient le tout, la malléâ* i bilité est elle aussi ductilité, c'est-à-dire elle est la duclilitc i du tout. C'est une forme intérieure non développée (l'qfl i conserve la connexion de ses parties en général cointn< i rapport de masse (2). Il faut remarquer que ces mo*}

(4) E*n ungestalteteê Inneres, Un intérieur non figuré.

(2) Dos aeinen Zusammcnhalt iiberhaupt a/s Zusatnmenhang âerU^a^ bêhauptet. G'est-à-dire que la figure se trouve Tirtuellement, — cooitf figure interne, et non développée, •— dans chacun de ces momenU, ^

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ments ne sont que des dimensions isolées dont chacune constitue un moment du corps réel, du corps qui a reçu la figure (i); mais la figure ne se trouve dans aucune d'elles.

c. Le corps, contre Taction duquel un autre, tout en cédant, garde son existence particulière (2), est lui aussi un autre corps individuel. Mais en tant que cohérent, un corps est un composé de parties extérieures les unes aux autres. Par conséquent, lorsque le corps entier est soumis à Taction d'une force, chacune de ces parties exerce une action sur l'autre ; ce qui fait qu'elles cèdent les unes aux autres. Mais comme elles gardent, en même temps, et par cela même, leur indépendance, elles suppriment la négation qu'elles ont subie, et se conservent. II y a, par conséquent, ici deux moments qui sont immédiatement liés, à savoir : chaque partie matérielle, en cédant et en se conservant extérieurement et à l'égard d'une autre partie, cède et se conserve intérieurement et à l'égard d'ellemême. C'est là Y élasticité.

{Zusatz.) L'élasticité est la cohésion qui se produit dans le mouvement, c'est la cohésion dans sa totalité (3). Nous avons rencontré l'élasticité dans la première partie, dans la matière en général, là où plusieurs corps, en s'opposant

que l'unité de ces différents moments, la cohésion, la ductilité, etc., n'est pas encore l'unité de la figure, mais un simple rapport de masse.

{^) AU eines Gestaltenen.

(2) Sein EigenthUmlichkâiî. Sa particularité,

(8) Dos Ganze dw Cohàsion. Le tout de la cohééUm, La cohésion qui a parcouru toutes ses formes, et qui a atteint à sa dernière limite.

&86 DEUXliMB PARTIE^

une résistance, se pressent et se touchent les uns les autres, nient leur espace, et en même temps Taffirmenl de nouveau (1). C'était Télasticité abstraite et suivanMe dehors. Ici on a l'élasticité intérieure du corps qui s'individualise (2).

Ici arrive à l'existence cette idéalité à laquelle ne font qu'aspirer les parties de la matière, en tant que matière (3), ce centre qui est pour soi, et où, si elles y étaient réelleiaeDt attirées, les parties de la matière ne seraient que niées. Ce centre, si on ne considère que leur pesanteur, est d'abord hors d'elles, et, par conséquent, il n'existe qu'en soi(&). Ici, au contraire, dans la négation qui vient de se produire, et que les éléments matériels subissent, ce centre idéal est posé. Mais c'est une idéalité encore conditionnée, car elle ne forme qu'un des côtés du rapport, dont Tautre côté est l'existence subsistante des parties extérieures les

(4) Wiederherstellen. Lerétabliêsenî.

(%) Deux corps qui se heurtent ou se pressent, en tant que simples masses, ou en tant que simplement pesants, nient leur espace eo < qu'ils s*efforcent d'occuper un autre espace, mais ils affinoent ^ nouveau leur espace en se repoussant. C'est là la compressibilîû e rélasticité universelle de la matière. Mais c'est une élasticité suiTUt le dehors (nach Aussen)^ c'est-à-dire qui n'affecte que les rapports et>^ rieurs du corps, et qui n'est pas cette élasticité propre et intérieure ^ corps qui s'individualise {des sich individualisirenden Kàrperi) c'est-i* dire qui va de plus en plus en se spécinant, et en posant une oaïur^ plus concrète, et en même temps plus indépendante de la pesante universelle. Voy. § suiv.

(3) C'est-à-dire à l'état purement mécanique, et telle qu'elle ex:>i dans la première sphère.

(4) Puisque ce dont il est le centre se distingue de lui.