LA COHÉSION

Dans la cohésion, la forme immanente de la wâ produit un mode de juxtaposition des parties maiàiel dans Tespace (ft) autre que celui qui est déterminé pa direction de la pesanteur. Ce mode spécifique du des parties matérielles se réalise, d*abord, sous des diverses (&}, avant d'atteindre par un retour sur lui à une totalité qui est renfermée en elle-même^ et où

(4) Nieht nur andere CentràUtàt Uberhaupt, êondem m Biz^ vkiU HmU,

(2) Le poids spécifique suppose un autre centre, ou, cooni texte avec une expression plus exacte, une autre ceatniité pesanteur, et, conune chaque corps a son poids spécifique^ corps a son centre. Par conséquent, ce qu'on a d*abord, e'rttj comparaison des poids spécifiques des corps. C'est le premier le moment immé^ai de la pesanteur spécifique. Mais, comme b demeure un tout continu dont les parties sont extérieures les sue autres (voj. § suiv.), ces différents poids s'unissent sui?ant ira spécial, la cMaim. C'est un rapport pins large {prwiter], dit le texte, parce que plusieurs parties (foieU TkdU) des corps viennent s'y mettre en rapport ; c'est un rapport réel, ea ee que les diflérents corps viennent s'y toucher, et y réaliser ainsiety leurs diflérents points spécifiques.

(3) Eine andere WeUe dee r&wnUohm Sèbenehumdenein éer w» rteUm TheiU.

(4) lit er$t am Venehkdenên (Aerhaupt geeeut. BU d'aberi f^ général dan$.dei i^rmeê différenU.

coatsioM. A77

foiines se trouvent oonlenues (la figure). Il ne se pro- I, par conséquent, ici que dans des masses différentes, 3omme une forme particulière de la résistance méca- ;ae qu'une masse oppose à une autre masse (1). Zusatz.) Le simple rapport mécanique est, comme nous rons vu (3), la pression et le choc. Ici, dans cette pression lans ce choc, les corps n'agissent pas seulement comme sses, ainsi que cela a lieu dans le rapport purement Kinique, mais indépendamment de cette forme quantive, ils manifestent un mode particulier de se conser^ et de s'unir. La première forme de la connexion ; parties de la matière a été la pesanteur, qui fait que corps ont un point central. La forme actuelle est une me immanente que les corps manifestent l'un à l'égard l'autre, suivant leur poids particulier.

Cohésion est le mot qu'emploient de nos jours plusieurs losophies de la nature dans un sens indéterminé. On leaucoup parlé de la cohésion, sans cependant en saisir me manière claire et détenninée la notion. La cohésion aie est le magnétisme, qui se produit d'abord dans la ure. Mais la cohésion abstraite («^) n'est pas encore le logisme magnétique qui diiïérencie les extrêmes, et pose même temps leur point d'unité, de manière cependant naintenir leur différence. Par conséquent, le magné* me n'appartient pas encore à celte sphère. Malgré cela, helling a réuni le magnétisme et la cohésion. Mais le

[4) Ainsi, on a de nouveau un rapport mécanique, mais un rapport canique qualitatif, et autre que celui qui est déterminé par la masse.

(3) Pour la distinguer de la totale.

&78 DBUXiiHI PARTIB.

inagnétiBiDe est une totalitét biao qu'il sott une tûbM enoore abBbraite, car il n'esl qu'une totalité linéaire. Gepa dant les extrânes et leur unité 8*y dévdoppent dqi oodhi diiTérendés. C'est ce qui n'a pas lieu dans la cohés» laquelle est un moment de l'individualité qui déviait tob lité (i), tandis que le magnétisme est l'individualité tobk La cohésion est, par conséquent, encore en conflit av« la pesanteur. C'est un moment de la détermination, m ce n'est pas la détermination totale qui se pose en face J la pesanteur.

Cette connexion des parties matérielles se &it de pt^ sieurs manières.

a) Leur première déterminabilité est une connai4 purement indéterminée. C'est la cohésion des nratidi qui en sont privées (2), et, par conséquent, leur adhisk à d'autres matières. ^] La cohérence de la matière av< elle-même est, 1* purement qucuUiUUive. C'est la cohéâM ordinaire, qui consiste dans le degré de force qui unit k molécules et qui résiste au poids. Mais elle est ad 2*, cohésion qualikUivey laquelle consiste dans la p^ priété qu'a le corps de se détendre et montrer Tio^

(4) Oi0 9um Werdm dêr IndêoidMQUUit «I» T^ialiUU 9dûrU{i apparUent au devenir de VindividwHHé entant que totalité, Lt%^ dont le magnétisme est le moment le plus abstrait, contient la tm iton, tandis que la eobésion ne contient pas la figure; de sorte qs'' cohésion n*est qu'un moment de Tindindualité qui devient tDUï c*eBt4-dire individualité totale et concrète.

{t) Cohàmon des in $ich CohMonslotm. Cohésion de ce qm r'a F ' coA^tiofi. C'est-à-dire des matières, qui ne sont pas mues, et | s'unissent, adhèrent les unes amt autres.

OOBfMOIf. &79

idanoe de sa forme à l'égard du choc et de la pression ne force extérieure. Une géométrie intérieure et méca*ue produit dans les corps, suivant les formes détermi«^ is de l'espace, la propriété de conserver, dans leur coaion réciproque, une dimension déterminée^ a), suivant )oint(l); ce qui constitue la roideur 6)) suivant la le (2); ce qui constitue la rigidité en général, et plus ticulièrement la ténacité; c] suivant la surface {&)} ce constitue la ductilité et la malléabilité des corps. Zusatx.) Dans l'adhésion en tant que cohésion passive, n'a pas l'être-en-soi du corps, mais cet état où le corps dans une plus grande affinité avec un autre corps avec lui*même. C'tet comme la lumière qui brille dans corps autre qu'elle«*méme (&).

?ar conséquent, l'eau elle-même luIAèrv, c'est ^àndire uille, et cela plus encore à cause de la fluidité absolue ses parties, que de sa nature neutre (5). Du reste les ps durs, où il y a une cohésion déterminée, adhèrent ilement, pourvu que leurs surfaces soient parfaitement les, de manière que toutes leurs parties puissent 3 mises en contact. Car alors ces surfaces effacent te différence nonnseulemeût en elles, mais dans leor

\) PtmktwdiltlL

l) UneaHtài.

)) Flaehenhaftigkeit.

[) Parce qu'on n'a pas Têtre-en-soi {Insichsein^ le retour du corps

lui-même) du coi^ps, c*est4-dire un corps où la cohésion existe

e les parties dont il se compose, ainsi que cela a lieu dans la

rençây mais on a deux corps dont Tun adhère à rautr«.

y) AU dos Nêutrale : qu'en tant qu'élément neutre. Parce que, tynhi

de cohésion en elle-même, elle adhère à d'autres eorps, tandis

iUe adhérerait moins, si elle tt*étiit fi^une SubsMtte tautTè.

ft80 0nncitei i»amie.

rapport avec une autre surface, qui est égaleoient pob et elles peuvent ainsi se poser comme îdcnliques. L verres polis, par exemple, adhèrent très fcMlement, sa tout lorsqu*en les mouillant on remplit les aspérités i leurs surfaces. 11 faut alors employer un grand poids po les détacher. C'est ce qui fait dire à Gren (PAyii?i $$ l&9*i50) que « la force d'adhésion dépend du noiob des points de contact. • L'adhésion subit pluàeurs ido^ fications. Par exemple, dans un verre, l'eau se suspa aux parois, et s'élève plus dans les parois qu'au mib Dans un tube capillaire l'eau s'élève tout à fidt par a propre mouvement, etc.

En ce qui concerne la cohé«on de la matière avec el même, en tant qu'étre-en*soi déterminé, c'est-à-dire « tant que cohérence, celle-ci, en tant que oobésioD m nique, n'est que l'union des parties d'une masse hoo gène contre un corps qui veut se placer dans eUe 1 C'est, en d'autres termes, un rapport de l'inteoshéi cette masse au poids de ce corps. Ainsi, lorsqu'une nd éprouve une traction ou une pression, elle agit en se contraire avec une certaine quantité de sa puissance ;j \jà grandeur du poids décide si sa cohérence rëststen i non. Le verre, le bois, etc., peuvent porter onccfi^ nombre de livres sans se casser, et il n*est pas néct saire que la traction s*exerce suivant la direction àt\ pesanteur. La série des corps relativement â leur eii

(4) Ge^ien doi Sêtssen einer K&rpen m den$tben. Comin k r<iB<^l €orpi danê lui.

(3) Anmchigf/m^ c*e8t Yen soi» la virtualité, ce qu*<m peot, ^''l faut pat confondre avec Vïnmekmffn.

COHÉSION. A8i

:e n'est nullement en rapport avec la série relative à * pesanteur spécifique. L'or et le plomb, par exemple, t spécifiquement plus pesants que le fer et le cuivre, s ils ne sont pas aussi solides (1). De même, la résiste que le corps oppose au choc est autre lorsque cette stance se fait dans une seule direction, savoir, dans la clion suivant laquelle est dirigé le choc, et lorsqu'on

) Schelling dit, dans son Journal pour la physique spéculative {Zeitfi fur ipeculatiw Physik), vol. II, cahier 2, § 72 : c L^augmenlaet la diminution de la cohésion sont dans un rapport inverse déter> * de Taugmentation et de la diminution du poids spécifique. Le :ipe idéal (la forme, la lumière) est en conflit avec la pesanteur ; >mnie celle-ci a sa plus grande prépondérance au centre, elle part aussi à combiner plus facilement près du centre le plus grand 5 spécifique avec la roideur (Starrheit) du corps, et partant à 3ner sous sa puissance A et B (1^ subjectivité et l'objectivité), à un c moindre de la différence. Plus grand devient ce degré, et plus la ntcur spécifique est vaincue. Mais à un degré d'autant plus grand se luit aussi la cohésion, et cefa jusqu'à un point où la cohésioln oissant la pesanteur spécifique redevient prépondérante, poiu* iraitre ensuite toutes deux ensemble et en même temps. Ainsi ; voyons, d'après Steffens, la pesanteur aller en diminuant depuis latine, l'or, etc., jusqu'au fer, pendant que la cohésion va en nentant, et atteint son maiimum dans ce dernier ; puis nous la •ns céder de nouveau à une pesanteur spécifique considérable — - ; le plomb, par exemple, — et enfin aller toutes deux en diminuant ; des métaux placés ù des degrés inférieur^ de l'échelle métallique.» lesanteur spécifique conduit sans doute à la cohésion. Mais à l'égard elle conception de Schelling qui prétend fonder sur la différence 3hésion la différence des corps, en partant d'une progression déterre dans le rapport de la cohésion et de la pesanteur spécifique, il diire que la nature montre, il est vrai, des indices de cette progres- ,Tnais qu'elle laisse aussi les autres principes agir librement ; qu'elle ses propriétés dans un état d'indifférence réciproque, et qu'elle e renferme pas dans un rapport si simple et purement quantitatif. te de V auteur,)

&82 DEUUÈMfi FARTIB.

casse un corps, c'est-à-dire lorsque le choc a lieu suiv^ un angle, et qu'ainsi la force agit suivant la surface 1 d'où vient la puissance illimitée du choc.

La cohésion qualitative proprement dite est la conte ture {2) d'une masse homogène par une forme ou ïmm immanente et spéciale, qui ici se développe suinnl dimensions abstraites de respaoc. La figuration prof d'un corps ne peut être qu'un certain mode détennii»! l'espace, mode que le corps exprime. Car la cohémi est l'identité du corps dans ses éléments extérieurs q« composent (3). La cohérence qualitative est, par coas quenl, une manière d'être déterminée de cette extcn rite (4), c'est-à-dire une détermination de l'espace. Ca unité est dans la matière individuelle elle-même une ci nexité des parties opposée à l'unité universelle à hp elle aspire dans la pesanteur. La matière suit mainteîH dans plusieurs sens des directions propres, qui se disîs guent de la verticale que suit la pesanteur. Cepeoi^ bien que cette cohésion constitue une individualités n'est en ntême temps qu'une individualité conditiuiii^ parce qu'elle ne se réalise que par le concours d'àii' corps. Elle n'est pas encore l'individualité libre en tant figure, c'est-à-dire elle n'est pas encore rindividu-l comme totalité de ses formes posées par eUe-inème. M

(4) Eine Flachenkraft ; une 'force de surface^ tandis que Taa^'^ suivant la Ugne.

(2) Zusammefihalten, Le fait de tenir ensemble.

(3) In seinem Aussereinander ; puisque tous les corps, eo Iw^ cohérents ou doués de cohérence, sont identiques.

(4) C^est-à^dire suivant le point, ou suivant la ligne, etc.

COHÉStON. &8&

igure totale existe déterminée méeaniquement (1) avec côtés et ses angles. Ici, au contraire, le propre de la lière c'est d'exister seulement comme figure interne de te figure totale, c'est-à-dire d'exister précisément nme figure qui n'a pas encore sa complète détermina* té et tout son développement ; ce qui apparaît dans ce qu'une matière ne montre sa propriété que par le conirs d une autre matière (2). Et ainsi la cohérence est Icment une forme de résistance qu'un corps oppose à autre corps, précisément parce que ses déterminations sont que des formes isolées de l'individualité, formes qui ne se produisent pas encore comme totalité. Le corps de m se laisse ni étendre ni façonner au marteau. 11 donne pas des directions linéaires. Il n'est pas continu, is il affecte la forme du point (3). C'est la dureté façon- ) intérieurement (A). C'est de cette manière, par împle, que le verre est cassant.

Les matières combustibles aussi sont cassantes en géné- . Kntre les propriétés qui distinguent l'acier du fer, î a pour l'acier celle d'être cassant. Il en est de même

h) Ist da mechanisch besUmmt, Est là déterminée mécamquement ; et i pour la distinguer des détermlDations ultérieures de la figure, dans phére chimique, par exemple.

2) Nur durch ein Anderes ikren Charecter zeigt. Montre (la matière) caractère seulement par un autre. Ici la figure existe seulement me figure interne, et non comme figure qui réunit Vinteme et terne, c*est-à^ire comme figure totale et achevée, parce qu'on n'a tous les moments qui la constituent ce qu'elle est, et que la cohésion st qu'un de ces moments.

3) Erhalt sieh al$ Punkt. Il se maintient comme point,

4) Es ist diess die innerlich gestalute Hdrie. C'est-à-dire c'est la été qui façonne un corps d'après sa nature, et qui se façonne, pour n dire, elle-même dans ce corps.

du fer de fonte. Le verre brusquement refroidi est tooi

fait cassant, tandis que celui qui s*est refroidi lentema

ne Test pas. En cassant le premier, on obtient de

poudre. Les métaux sont, au contraire, des oor^ où il

a plus de continuité. Mais les uns sont plus ou moins cas

sants que les autres. Les corps mous sont filamenteoi

ils ne se brisent pas, et leurs parties tiennent entre

Le fer peut aussi s'étendre, et prendre la forme d'onâ

mais ce ne sont pas toutes les espèces de fer qui le m

vent. Le fer battu est plus flexible que le fer fondu, et i

affecte la forme linéaire. C'est là la ductilité des m?

Enfîn on peut, en les frappant, changer les corps ducÉ

en lames. 11 y a des métaux qu'on peut réduire avec

marteau à des lames très minces ; il y en a d^autresqm

brisent. Le fer, le cuivre, l'or, l'argent appartiennent à

première catégorie. Ce sont des corps doux, qui cèdefll

et qui tiennent le milieu entre les corps cassants et ie

corps mous. Il y a des fers qui ne peuvent être façoû

que suivant la surface. Il y en a d'autres qui nepeuv

l'être que suivant la ligne. D'autres, comme le fer fonde

affectent la forme du point. Comme dans la malléabilité i

face devient surface, ou le point devient le tout, la nutlô

bilité est elle aussi ductilité, c'est-à-dire elle est la doc!

du tout. C'est une forme intérieure non développée (i

conserve la connexion de ses parties en général cgb^

rapport de masse (2). Il faut remarquer que ceî> ïïf^

(4) Ein ungestalUtes Inneres, Un intérieur wm figuré.

(3) Dca seinen ZtuammenhaU iiberhaupt ah Zuiammenhanf étrUv» behauptet. C'est-à-dire que ta flgure se trouve virtueUement, — c*»^ figure interne, et non développée, — dans chacun de ces iDaiBeBt<. ^