RÉFRACTION

La première et la plus simple déterminabillté d'un milieu matériel c'est sa pesanleur spécifique, dont la nature propre (1) ne se manifeste que par la comparaison de sa densité avec la densité d'un autre milieu. Ce qui a lieu aussi relativement à la transparence. Dans la transparence réciproque d'un milieu (le milieu le plus éloigné de l'œil) dans l'autre, c'est la densité qui est le principe actif, en tant qu'elle détermine qualitativement le lieu (2). Qu'on prenne, pour faciliter l'intelligence de ce point, deux milieux dont le premier est formé par Teau, et l'autre par l'air. Un volume d'eau et l'image de l'objet qu'il contient sont vus dans l'air, comme si le même volume d'air, dans lequel le volume d'eau est placé, avait une plus grande densité spécifique, c'est-à-dire comme s'il avait la densité spécifique de l'eau, et par conséquent, comme s'il était concentré d^ns un plus petit espace. C'est là ce qu'on appelle réfraction (3).

TU reparaître la pesanteur dans la lumière, et dans les différents rapports de la lumière avec Tair, Teau, etc. Mais, de même que la pesanteur ne constitue pas la lumière pure, de même ce n^est ni la cohésion, ni la densité, etc., qui constitue le principe qui détermine la transparence. Ainsi la transparence est ce moment de la figure où celle-ci n'existe qu'en tant que cristal pur, ou en tant que cristal parfait et achevé. Or tous les corps transparents, en tant que transparents, sont identiques. Mais le corps où se trouve représenté de la manière la plus parfaite ce moment de la nature est le diamant.

{h) EigenthUmlichkett, particularité. C'est-à-dire que la densité d'un corps n'est pas d'une manière absolue, mais qu'elle ne se manifeste et elle n'est que par son rapprochement avec la densité d'un autre corps.

(2) Parce que, comme on va le voir, le lieu n'est pas déterminé par la seule quantité des différentes densités.

(3) Brechung^ brisement, déviation.

26 DEUXIÈHB Fi^TlE.

Remarque.

Le mot réfraction exprime d'abord un fait sensible, et il n'est exact qu'autant qu'on l'applique à des faits, tels que celui d'un bâton qui, plongé dans l'eau, est vu comme s'il était brisé. Il s'applique aussi naturellement à la démons^ tration géométrique de ce phénomène. Mais autre chose est la déviation de la lumière et des rayons lumineux, comme on les appelle, dans son existence physique (1). C'est là un phénomène qui présente plus de difficulté qu'on ne le croit au premier coup d'œil. Ce n'est pas seulement de la manière ordinaire de se représenter ce phénomène que vient ce qu'il y a d'insuffisant et d'inexact dans l'explication qu'on en donne, mais de la théorie qui fait partir d'un point un nombre infini de rayons lumineux, qui décrivent un hémisphère autour de ce point. Nous rappellerons, à cet égard, Texpérience décisive d'un vase rempli d'eau, dont le fond uni apparaît comme s'il était uni, et, par conséquent, comme si ses points s'élevaient tous et uniformément audessus du niveau. C'est là un fait qui est complètement opposé à la théorie, mais qui, ainsi qu'il arrive ordinairement dans des cas semblables, e^t ignoré, ou écarté dans les livres d'enseignement.

Ce qui a lieu ici, c'est qu'il y a un milieu tout à fait transparent, et que dans le rapport de deux milieux qui ont une pesanteur spécifique différente, l'activité devient une particularisation de la visibilité (-2). C'est là unedéter-

(^)In pkysicaliêcher Bedeuiung. Dans na signification physique. C'està-dire que !a démonstration géométrique ne fait pas connaître la raison physique ou intrinsèque de ce phénomène.

(t) Dos Wirksame wird fUr eine Particularisation der Siehfbarkeit, C'est-à-dire que le principe qui agit ici n'a d'autre objet que de déterminer d'une manière spéciale la visibilité.

minâtion qui en même temps n'est mtre que la détennination du lieu, ce qui veut dire qu'elle est posée par la densité purement abstraite. Mais le rapport actif de deux milieux n'est pas la juxtaposition de deux termes qui seraient dans un état dlndifTérence réciproque. Ce rap* port, au contraire, ne peut avoir lieu qu'autant que l'un des deux milieux est placé dans l'autre, et qu'il y est placé ici simplement comme visible,~-comme espace vi8ible(i). Cet autre milieu est pénétré et façonné par la densité imma* térielle de celui qu'il reçoit (2) ; de telle sorte qu'il montre dans ce dernier l'espar^ visible de l'imagé suivant sa propre limitation, et qu'il y limite ainsi ce dernier.

Ici l'on voit se produire d'une manière expresse cette propriété purement mécanique de la densité, qui n*a d'autre objet que la détermination de l'espace, et qui n'est pas une propriété physique, mais idéale. Elle apparaît comme agissant ainsi hors du corps auquel elle appartient, parce que son action n'est dirigée que sur l'espace visible de l'objet. Si Ton ne fait pas intervenir cette idéalité, ce rapport ne saurait être expliqué (3).

(1) AÎ8 Sehraum, qui est un espace, pour ainsi dire, spécial, et qui est autre que l'espace dans la pesanteur, dans le magnétisme, etc.

(2) Des darin gesetzten. De celui qui est placé en lui.

(3) Quand un objet placé dans un milieu est vu à travers un autre milieu, l'image de cet objet a une position qui ne dépend point de la iensité particulière de chaque milieu, mais plutôt du rapport de ces leux densités. Le lieu visible est, par conséquent, déterminé ici par une densité abstraite, suivant l'expression du texte, c'est-à-dire par jne densité qui n'est la densité d'aucun des deux milieux, mais une ïensité en quelque sorte moyenne, commune et générale, laquelle constitue par cela même un principe actif idéal, en ce sens qu'elle jDit les deux densités en dehors de la densité particulière de chaque nilieu, et de l'espace que chaque milieu occupe. Par cela même, dans ce

(Zusùtz.) Après la transparence du cristal qui, en tant que transparent, est lui-même invisible, la détermination que nous rencontrons, en second lieu, dans ce corps transparent est la visibilité, mais'la visibilité qui en même temps et par cela même est une visibilité non transparente (!}. Le corps visible dans un corps transparent indéterminé nous Tavons rencontré plus haut (§ 278), en tant que corps qui se pose idéalement dans un autre corps suivant la ligne droite. C'est la réflexion de la lumière. Mais dans l-identité formelle du cristal (2) il y a d'autres déterminations particulières qui se produisent ultérieurement. Le cristal transparent qui a atteint à Tidéalité de sa nature obscure, laisse apparaître à travers lui-même un autre corps obscur, et il est le milieu, le moyen-terme deTapparitiond'un corps dans un autre. Deux phénomènes appartiennent à ce moment, la réfraction et la double réfractim de la lumière, telle qu'elle a lieu dans plusieurs cristaux.

La visibilité, dont il est ici question, est la visibilité qui se produit, en tant qu'un corps est vu à travers plusieurs

rapport, les deux milieux se compénètrent l'un l'autre, ou, ce qui revienl au même, l'un se trouve placé dans l'autre d'une manière immatérielle, mais avec sa propre limitation. Et c'est là un rapport spécial, c'est-à-dire un rapport qui n'a d'autre objet que de déterminer le lieu visible et qui ne peut se produire qu'ici, dans celte rencontre de deux milieux transparents. Or, le principe de ce phénomène est, suivant Hége), la densité ou pesanteur spécifique idéale agissant sur les densités des deux milieux, et les combinant pour fixer l'espace visible, ou la visibilité de l'objet dans les différents milieux. Cf. § 293.

(1 ) Dai Èichtbare Undursichtige, Le visible invisible à travers; puisque l'image ou l'objet vu à travers un corps transparent ne peut être vu qu'autant qu'il est plus ou moins opaque.

(2) Formelle, relativement à l'identité plus réelle et plus concrète de l'électricité, de l'être chimique, etc.

ftÉm ACTION. S9

corps diaphanes, et partant a travers des milieux différents. En (ant que déterminé, spécifiquement, le milieu a une pesanteur spécifique propre, et d'autres qualités physiques. Mais cette délerminabilité ne se manifeste d'abord que lorsque ce milieu entre en rapport avec un autre milieu, et que l'apparition {dos ScheinenJ'npparatiré) est médiatisée par deux milieux. Dans un seul milieu la médiation est uniforme. Le corps apparaît simplement déterminé par l'expansion de la lumière. Par exemple, on voit aussi dans Teau; seulement on voit moins distinctement. Ainsi, lorsqu'on n*a qu'un milieu, on n'a également qu'une seule densité, et, partant, qu'une seule détermination du lieu. Mais lorsqu'on a deux milieux, le lieu est doublement déterminé. C'est ici que se produit le phénomène très-remarquable de la déviation de la lumière. C'est uh phénomène' qui parait bien simple, et qui nous est très-familier. On l'observe, pour ainsi dire, à chaque instant. Mais réfraction n'est qu'un mot (1). A travers un milieu pris séparément, on voit l'objet en ligne droite suivant la direction de l'œil, et se prolongeant dans un rapport égal avec les autres objets. Ce n'est que lorsqu'il y a rapport de deux milieux que se produit la différence. Lorsque l'œil regarde un objet à travers un autre milieu (2), de manière que la vue traverse deux milieux, il voit l'objet dans un lieu autre que celui où il (l'objet) aurait paru s'il n'avait pas rencontré la nature spéciale de ce second milieu ; c'est-àdire l'objet est vu par l'œil dans un autre lieu que celui où il

(1) Qu'il faut déterminer, et détermiuer couformément à la nature de la chose.

(2) G*est-à-dire un milieu différent de celui où il se trouve.

ftO DEOtIÈMS MBTIE.

se trouve, d'après le sentiment qu'on a de son rapport avec les autres corps. En d'autres termes, dans son rapport avecla lumière, l'objet occupe un autre Heu (1). C'est ainsi, par exemple, qu'on voit Timage du soleil, lorsque le soleil n'est plus sur l'horizon. Dans un vase contenant de l'eau, on voit un objet déplacé et situé plus haut que lorsque le vase est vide. Les pêcheurs savent qu'ils doivent frapper plus bas qu'à l'endroit où ils voient le poisson, parce que le poisson paraît relevé.

L'angle ars que dans cette figure fait avec la normaie st la ligne ad^ en partant de l'œil a et en allant vers l'objet i, en tant que vu, est plus grand que l'angle aus que la ligne ao fait avec la même normale entre l'œil et le point a, où se trouve réellement l'objet. On dit ordinairement que la lumière se brise, lorsque dans le passage d'un milieu à un autre elle est détournée de sa direction or^ et qu'on voit l'objet dans la direction ard. Mais examiné de près, cela n'a pas de sens. Car un milieu

(4 ) C'est-à-dire, dans ce rapport spécial, l'objet occupe on lieu difTérent de celui qu'il occupe dans d'autres rapports^

hinucnoit. M

pris en lui-même ne se brise point, et, par conséquent, c'est dans le rapport des deux milieux qu'il faut chercher le principe qui amène un td mode de visibilité, i^orsque la lumière sort d'un milieu, elle n'a acquis aucune qualité parHculière, qualité qu'elle aurait acquise pour le nouveau milieu, de façon que celui-ci pût lui marquer maintenant une autre voie. Ceci deviendra plus clair encore par la figure suivante :

savoir, lorsque de AB jusqu'à a, où est placé l'oeil, il y a un milieu, de l'eau par exemple, on voit o où il est, dans ladirection de aço. Ainsi le milieu CDAB ne change pas la direction, de façon que celle-ci aille de 9 à j», au lieu d'aller de ç à 0. Maintenant, lorsqu'on enlève ce milieu entre 06 et CD, il serait risible de penser : 1* que ne se dirige plus maintenant suivant y, mais suivant r, comme si le rayon oq avait remarqué qu'au-dessus de lui il y a maintenant l'air, et qu'il pourrait sortir en r, pour que fût vu en r par moi ; et 2*, par conséquent aussi^ il n'y aurait pas de sens à dire que ne se dirige plus suivant et à travers 9, point d'où le rayon s'était tout aussi bien dirigé vers a. Car pénètre partout, suivant q comme suivant r , et ainsi de suite.

Ceci montre la difficulté que présente l'explication de ce phénomène, difficulté qui vient de ce qu'ici le sensible se

2(â DEUXIÈME PABTIE.

spiritualise (!)• J'ai souvent porté mon attention sur cette difiiculté, et je dirai comment je Tai surmontée. -

Ce qui a lieu c'est que CDÂB n'est pas seulement trans* parent, mais qu'on voit aussi sa nature spéciale ; en d'autres termes, le rapport idéal médiatise la visibilité qui intervient entre AB et a. Nous nous trouvons ici dans le champ de l'idéalité, car il s'agit de la visibilité, et dans la visibilité en général on a deux termes dont l'un se pose idéalement dans l'autre (2). Mais comme Tidée ne s'est pas encore identifiée avec le phénomène corporel (3), le principe déterminant de la vision est une déterminabilité idéale qui n'est qu'en soi, c'est, en d'autres termes, une déterminabilité incorporelle, la pesanteur spécifique. C'est un principe déterminant qui n'agit pas ici comme il agit dans la couleur, etc. , mai;

(4.) Geiitermiii$ig wird. Devient conforme à Vesprit, C'est-ànlire od a ici un rapport analogue à ceux qu'on a dans la sphère de Tesprit. I

(2) Die Sichtharkeit UberJiaupt ist das Sich-ideell^Setzen im Andem. La visibilité en général est le se poser idéalement dans un autre. C'est-àdire que ce n'est pas seulement dans le phénomène actuel, mais dam la visibilité en général, que pénétre un élément, un rapport idéalj rapport où Tidée se produit comme idée, c'est-à-dire s'affranchit de^ conditions ordinaires de la matière et de l'espace, autant que cela es! possible dans cette sphère. Ainsi, de même qu'ici le lieu visible est ud lieu idéal, ou le rapport idéal des deux milieux, de même les appt^ rences ou images visuelles impliquent un rapport idéal qui est comm^ l'unité de l'image sensible et de l'image apparente de l'objet. Les dis* tances immenses et sans bornes que remplit la lumière offrent auss comme une manière d'être idéale de la visibilité, ainsi que de l'objei visible, en tant que visible. On n'entend ni on ne touche une étoile, mais on la voit, et sa visibilité remplit en quelque sorte tous les point de l'espace.

(3) KGrperlichen Erscheinung, L'idée qui n'est pas encore identiqd avec son apparition, ainsi que cela a lieu dans tous les rapports fini^ et, en général, dans tous les rapports d'essence. (Voy. Log,, § 3.) j