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§ 524* Ëspônitlon et aiinlj ne fçéamétrlfiue de In produetloii de eeii trol« litiages. — La discussion à

laquelle nous nous sommes livré, dans la s^cUon précédente, sur les condilions qui président à la formation des images adventives ou secondaires dans la pratique de Toplithalmoscopie, peut nous conduire accessoirement à une appréciation raisonnée du procédé Imaginé par Purkinge et Sanson, en vue du diagnostic différentid du glaucome ni de la cataracte^ par Texamen des trois images oculaires d'une lumière approchée de l'œil malade.

Quoique rintervention de rophthalmoscope ait singulièrement diminué la valeur d'un procédé d'une efficacité quelquefols contestable, it n^est pas sans intérêt de discuter ici les conditions physiques de la production de ces images sur les* quelles tout n'a pas été dit encore.

Voici comment s'expriment les auteurs à œt égard : a Lorsqu'un lient une bougie allumée à quelques pouces d'un ceil sain, on voit s y former trois images réfléchies de la flamme, situées Tune derrière Tautre, L'image antérieure et la postérieure sont droites j la moyenne est renversée» L'antérieure est la plus brillante et la plus distincte, la poslérîeure celle qui Test te moins; la moyenne (renversée) est la plus petite des trois. L'image antérieure est formée par la cornée, la moyenne par la face postérieure (concave) du cristallinjet la postérieure par la face antérieui'e de celte lentille. Dans la formation de ces images, la cornée et la faca antérieure du cristallin agissent comme des miroirs convexes ; la face postérieure du cristallin agit comme un miroir concave. Le foyer de rîmage renversée est positif et situé à 1 mlérieur de la lentille; limage droite profonde a un foyer virtuel dans Phumeur vitrée ; Tîmage droite superËciêlle a son foyer dans Fhitmeur aqueuse* Enfin, quand on imprime un mouvement à k Lougie> les images droites se déplacent dans la mèuie direction: rimaRe rt^nvtrsée sp déplace

DC^ IMAGES PAU nt^LS^IO^

dans une direction opposée. )> (Mackenztô, trâdoction Teslelîn gI Warlomonl*)

Si Ton se reporte aux développements donnés daûs les paragraphes qui précèdent» rien ne semblera plus simple et plus conforme à la théorie que le résumé que nous venons d'em* pnmler à Mackenzie.

Mais tout n*a pas été dit ni exploré à cet égard, et s'il n'y a rien à changer à cette exposition pour le plus grand nombre des cas, il en est cependant que Ton rencontre, et datis lesquels quelqu'une de ces images disparaît physiquement, ou n'est point perçue, et sans qu'on soit en droit d'en accuser une opacité survenue dans les milieux antérieurs.

Et d'abordj on éprouve souvent quelque difficulté pour réaliser les conditions expérimenlales nécessaires à la production de ces images; on voit moins aisément les trois images à la foist que Ton ne pourrait le croire d'après la descriplion classique ; enfin, il aiTîve sou vent que Tune d'elles n appamtl points rimage droite de la face antérieure du cristallin (la troisième image, ou profonde).

Cherchons donc à déterminer les conditions de productiou de ces trois images, ou plutôt des deux dernières» car Timaie donnée par la cornée n'a besoin d'aucune étude; étant fournie parla réHexion de rayons divergents par un miroir convexej on sait qu'elle est toujours virtuelle» droite et d'autant plus petite que l'objet lumineux s'éloigne davantage (S 14, fig, 8),

On sait de plus» condition qui sera commune à toutes, que la normale au point d'incidence j ou, dans ce cas. Taxe du globe oculaire, doit diviser en deux parties égales l'angle que font, eu égard à cet axe^ les positions de Tobservateur et de Tobjet. L'observateur devra donc avoir soin de se placer vis*à-vis de Tœil observéj dans une situation parfaitement symétrique avec celle de la flamme objective.

Toutes les ditlkultés qui restent h écarter coocernent donc les surfaces convexe et concave du cristallin.

Or ces difficultés dépendent de la nature des rayons qui vont les frapper et qui sont, dans la généralité des cas, des rayons non plus divergents^ mais bien convergents» Ces rayons, ce effet, ont éprouvé» à la suite de leur passage à travers la cornée» une réfraction qui a transformé leur divergence en conrer-

1UNS L^ÊPHKLV£ I>E PLBKlNi;£.

gence. Mais nous pouvons à œtte première notion en Joindre une seconde.

Nous pouvons nous représenter exactement le degré de cette convergence. Pour la surface concave du crisiallin, si Ton suit la marche des rayons qui !a traversent, on voit que leur point Je concours est sensiblement (et pour la question qui nous occupe, rapproximalion est plus que suffisante) sur la rétine ou dans le voisinage du foyer principal de l'appareiL Le degré de réfraction n'esl-il pas donné parles conditions mêmes qui procureraient la vue exacte de la flamme î

Quant à la surface de la cristalloïde anlérieure^ l'inclinaison nmluelle des rayons qui la frappent est évidemment celle qu^on rencontrerait dans un œil privé de cristallin p un œil opéré de cataracte. Leur point de réunion serait sensiblement en arrière delà rétine et, par conséquent, du cristallin.

On pourrait préciser exactement la position en calculant^ au moyen de la formule des foyers conjugués des lentilles, la quantité dont se rapprocherait le poiut p^ dans le cas ci-dessus, si Ton interposait à Tobjet et à rœîl la lentille convexe de irois pouces de foyer^ que Ton met devant les yeux pour remédier à Taphakie.

Ainsi j Tœit dépourvu de cristallin étant considéré comme un appareil lenticulaire réunissant les rayons divergents de la distance p en un point />', la lenlille de 3 pouces, placée devant l'œil, ramènera ;>' au foyer même de l'œil, soit à une distance de 2/3 de pouce de la cornée. On aum donc

oti

ou

de pou ors à partir de la cornée,

^ Le lieu de convergence des rayons qui frappent la cristalloide antérieure oo surface convexe du crislallin est donc quelque part en arrière du foyer principal de 1 appareil cristalUnîen^ à environ 0/7 de pouce de la cornée.