MV + M'Y

lieu de x , sa valeur x simple ,

•, on obtient par une transformation très-

u = V — ni J M' ,

Ces deux formules sont d’un usage très-général. Si Ton suppose n

2, clics

servent pour les corps parfaitement élastiques : si l’on suppose n ~ i , elles ser-

§ 7. Les variations qui proviennent de la direction du choc sont encore plus multipliées. Nous remarquerons seulement cette seule loi, qu’à chaque choc excentrique , il se produit toujours un mouvement circulaire autour du centre de gravite ; cc qui rend l’estimation mathématique de helfet, très-difficile dans beaucoup de cas. La loi est, au reste, si générale, que, quand deux corps tiennent ensemble par un lien visible, ou meme par le lien invisible d’une force attractive, aucun mouvement partiel d’un des corps, n’est possible sans que l’autre s’en ressente ; et si Tun d’eux est mis en mouvement, tous deux commencent à tourner autour du centre de gravité commun. Ainsi se meuvent la lune et la terre autour de leur centre commun de gravité; de meme les planètes ne se meuvent pas seulement, à proprement parler, autour du soleil; mais elles tournent avec lui autour du centre de gravité de tout le système solaire , etc.

§ 8. Nous ne rapporterons qu’un seul cas du choc oblique. Si une boule élastique À (fig. 17) est jetée dans la direction B A contre une paroi élastique , l’expérience apprend qu’elle rebondit dans la direction Ali sous un angle égal. Pour expliquer cet effet, il n’y a qu’à prendre la ligne B A pour représenter la force du choc, et décomposer cette force en deux autres dont l’une FA est parallèle à la paroi CD, et l’autre EA lui est perpendiculaire. La force EA produit contre la paroi, un choc dont l’effet consisterait , si cette force agissait seule, à faire bondir le corps avec une force AE, égale à celle avec laquelle il a frappé la paroi dans cette direction. Quant à l’autre force FA, si elle ne trouvait aucun obstacle , le corps serait poussé dans la direction AG. Ce corps est donc sollicité après le choc par deux forces, dont l’une le pousse vers la direction AE, et l’autre vers la direction AG r il suivra donc la diagonale Ali (+). En général, le choc oblique et le choc excentrique se ramènent , par la décomposition des forces , aux lois des chocs centraux et droits.

§ q. Nous avons aussi indiqué l’état d’agrégation des corps, parmi

vent pour les corps non élastiques. Enfin , si les corps ont une élasticité imparfaite , n a une valeur moyenne qui peut être trouvée par des expériences.

(*) A l’égard de la lumière, par exemple , l’angle de réflexion II AG est égal à V angle d'incidence BAF, ce qui prouve que ses molécules sont douées d’une élasticité parfaite.

DES CORPS SOLIDES

les circonstances qui modifient reifet du choc. Si un corps solide se meut dans une matière fluide , ou si un fluide se meut dans un autre, ces corps sont en choc continuel l’un par rapport à l’autre. Mais , comme cette partie difficile de la théorie, appartient à l’étude des corps liquides ou aérifoi mes, nous remarquerons seulement que l’on observe encore dans ces mouvemens, l égalité d’action et de réaction qui constitue le troisième principe de Newton; car, conformément à ce principe, le corps qu’on fait mouvoir perd justement autant de mouvement qu’il en communique au milieu fluide. On doit avoir égard a cette loi, si l’on veut juger exactement d’un mouvement quelconque qui se passe dans l’air ou dans l’eau (ï).

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