PARTIE I. SE CT. IV. CHAP. IV

on a II = 3.r, c’est-à-dire que la charge due à la vitesse, à un orifice, est égale à la charge totale, divisée par le nombre des orifices.

a5o. On peut remarquer que la distance qui se trouve entre les orifices n’influe pas sur les différentes valeurs que nous venons de trouver , pourvu cependant, ainsi que nous l’avons supposé, qu’ils soient assez distants pour que, dans Tintérvalîe , la vitesse puisse diminuer en raison inverse des sections : car si on ne laissait que de très-petits intervalles entre des orifices égaux, situés sur un même axe, le mouvement y aurait fieu à-peu-prèaf comme dans un tuyau de même diamètre que les v orifices. Les équations précédentes ne seraient donc plus applicables à ce mouvement , à moins qu’on ne tiqt.corapte du changement d’hypothese.

Il peut arriver néanmoins que la distance entre les orifices altéré l’ordre du mouvement, sans changer la dépense. Imaginons un .vase vertical plein d’eau, et traversé par différents diaphragmes horizontaux , percés de petits orifices égaux, et que la dépense se fasse librement dans l’aire par l’orifice inférieur; si la distance entre les deux diaphragmes inférieurs excede la hauteur due à la vitesse au dernier orifice, comme il ne peut dépenser que ce que les autres orifices lui fournissent , il s’établira à ce dernier un courant d’air contraire à celui de la veine d’eau ; qui ira occuper la partie supérieure de l’intervalle qui se trouve entre les deux derniers diaphragmes ; l’eau s’abaissera dans cet espace, jusqu’à ce qu’il ne reste

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qu’une charge suffisante à la dépense des orifices supérieurs. Le même effet peut avoir lieu dans les autres intervalles , si I orifice supérieur tend à (ourtur, )a moindre dépense ; alors la hauteur II n est pp^int égale. a la hauteur entière du •réservoir, mais plus généralement à la somlne des hauteurs de l’eau dans chaque intervalle.

Cependant si l’eau passe avec beaucoup de vitesse à un orifice de quelques lignes seulement de diamètre, le courant d'air contraire ne peut pas s établir; J eau reste continue dans le vase; et le. mouvement a lieu suivant le résultat delà formule précédente ; une partie de l’eau contenue dans l’intervalle inférieur est soutenue par la jwession inférieure de l'air, ce qui augmente d’autant la pression supérieure ; et cet effort se distribue sur tous les orifices , proportionnellement à leurs aires , ou également , s’ils sont égaux. Dans ce cas, La vitesse par l’orifice inférieur n’est pas due à toute la hauteur de l’eau contenue dans le dernier intervalle. Nous aurons occasion de remarquer eet effet dans une expérience. ( Voy. le § -275e. )

a 5i . La formule n -

laquelle x exprime la hauteur due à la vitesse au dernier orifice, et qui est relative au vase dans lequel l’eau est stagnante, sc rapporte encore à un tuyau dans lequel la vitesse est sensible par rapport à celle des orifices , lorsque chaque orifice est disposé parallèlement à la direction antérieure du courant, et que les filets ne peuvent s y inlro-