PARTIE I. SECT. IV. CHAP. V. 35l

Dans le tuyau incliné BC, la pression contre Fig. »J. un point S est représentée par la hauteur AB, moins la hauteur due à la vitesse dans le tuyau, et si cette derniere hauteur est égale à la première, la pression en S est nulle.

Dans le tuyau HIK.L, où le centre de la gueulebée est au-dessous de celui de la prise d’eau, en tirant la droite IIL, la pression au point I sera égale à AH — 10, moins encore la hauteur due à la vitesse j et celle au point K sera égale à AH -H P, K., moins la hauteur due à la vitesse. Dans le tuyau DEFG, où la gueule-bée est plus élevée que la prise d’eau, en tirant l’horizontale GR, la pression au point E est égale à A R — EM, moins encore la hauteur due à la vitesse dans le tuyau ; et celle au point F sera égale à AR-t-FN, moins la hauteur due à la même vitesse.

Quelque charge et quelque figure qu’on puisse donner à un tuyau, la pression qu’un point quelconque éprouve rentre dans la réglé générale.

Cette connaissance est relative à deux objets importants : le premier, est de déterminer la force qu’on doit donner à un tuyau, pour résister à la pression qu’on veut lui faire éprouver; et dans cette vue on doit toujours supposer la vitesse nulle. Plusieurs auteurs ont donné à ce sujet tout ce que l’expérience peut indiquer, eu égard aux différentes matières propres à faire des conduites. Le second, dont nous traiterons en particulier, est de déterminer les écoulements par des ouvertures latérales, dont la force motrice est la pression.

3$a pniNCiPEs d’jitdr atjliquk.

Nous en déduirons naturellement la théorie des jets d’eau.

264. Pour juger de l’intensité de la pression, il paraît qu’il n’est rien déplus simple que de mesurer l’écoulement par une ouverture faite à la paroi; aussi M. l’abbé Bossut s’est-il servi de ce moyen. Un tuyau horizontal de 16 lignes de diamètre, qui avait servi aux autres expériences, a été percé d’une petite ouverture latérale, dont on a mesuré la dépense, le bout du tuyau étant d’abord fermé, et ensuite ouvert, avec des charges et des longueurs différentes ; le diamètre de l’orifice n’es't pas parfaitement connu , quoiqu’il soit estimé d’environ 3 lignes j ; mais on a vu par expérience, que quand le tuyau était bouché , cet orifice , qui était placé sensiblement au niveau de l’axe du tuyau, donnait 196 pouces cubes par minute, sous la charge totale de 12 pouces, et 274 pouces sous celle de - 24 pouces. En désignant toujours par x les hauteurs dues aux vitesses à l’orifice dans chaque cas ,

les dépenses sont proportionnelles à s/x^ 2 g — K. Mais comme, sous la même charge totale, les vitesses varient très -peu, on peut considérer K comme constant, et les dépenses comme proportionnelles à \/ x ; les valeurs de x sont, dans tous les cas, égales à la charge entière H, moins cellç qui imprime la vitesse dans le tuyau. Or, lorsque le tuyau est ouvert, cette différence n’est autre chose que la hauteur due à la résistance ou à la pression, qu’il est toujours facile de calculer, d’après la formule du mouvement uniforme. Quand,