PARTIE I. SECT. XV. CHAP. VI

ait a— A y/ ÜZll Depuis ce terme si a diminue,

la dépense du jet sera moindre ; mais sa vitesse sera due à une plus grande hauteur ; de sorte que , pour un orifice extrêmement petit, la charge du jet serait sensiblement égale à H.

267. Si l’ajutage n’était qu’un orifice mince, on voit de même qu’afin que le jet s’élève le plus qu’il est possible , relativement à sa plus grande dépense, il faut que l’on ait a=p A t/ — W

On doit observer que si le tuyau était incliné , et qu’il eût à la tête une charge moindre que la hauteur due à la vitesse relative à sa pente, la hauteur due à la plus grande vitesse dans le tuyau ne serait point H — h, mais seulement la charge à la tête , ce qui rendrait a plus petit. Cette remarque doit s’appliquer également au cas précédent, où nous avons supposé qu’on se servait d’un tuyau additionnel.

268. Imaginons à -présent que l’extrémité inférieure du tuyau de conduite soit courbée pour prendre la situation verticale, de maniéré que les filets d’eau soient devenus bien parallèles et verticaux, avant de passer par l’ajutage, que nous supposerons percé dans la platine horizontale qui ferme la conduite, le jet qui y sera produit sera assujetti à d’autres lois que les précédentes. Si la paroi ne produisait aucune résistance , les formules (A) et (B) donneraient les valeurs de la charge x, employée à produire le jet; mais la partie qui fait-

366 principes d'hydrauliqde.

équilibre au frottement du tuyau , n’agissant que perpendiculairement à l’axe, elle ne fait aucun effort contre la veine qui forme le jet : en retranchant donc cette partie de la charge entière , le reste pourra être considéré comme une charge relative à un tuyau sans frottement, et conviendra alors aux formules (A) et (B).

Il est donc question de déterminer l’effet du frottement dans le tuyau , ou la partie de la charge employée à le vaincre ; or, on voit que quand l'a* jutage est mince, 1/ 2, g' x exprime la vitesse à

1 orifice ; — la vitesse dans le tuyau, et * *-

pA J 1 2Gj>*A*

la hauteur due à cette derniere vitesse. Ainsi , en estimant cette vitesse à-peu-près , on calculera la charge H', qu’il faudrait à un tuyau de même longueur et de même diarfietre, ouvert par le bout, pour produire une vitesse presque égale, dont h1 serait la partie employée à vaincre la résistance desparois; et à cause que les résistances sont sensiblement comme les quarrés des vitesses, quand celles-ci different peu, on fera la proportion suivante : H' — h1: h’ :: : un quatrième terme

ÏG Pa»(h A>y *îm sera *a hauteur due à la résistance : cette quantité étantretranchée de la charge entière H, le reste exprimera la charge relative à la formule (A), ou la quantité qui y est simplement représentée par H. Ainsi on peut former l’é-

f„ ïg’a'xk' -

quation *= + A')J,