PARTIE IV. SECT. I. CHAP. III

d’une quantité de substance liquide avec celui de la même quantité de substance vaporisée. Si un pouce cube d’eau liquide occupe 800 pouces cubes étant réduite en vapeur, les volumes, dans les deux cas, seront entre eux :: i : 800, et l’on en conclura que la densité de la vapeur est à celle de l’eau comme 1 : 800 , ou égale à — de la densité de l’eau.

La densité peut encore se déterminer par le poids: si un pied cube d’eau pese 70 livres, et qu’un pied cube de vapeur ne pese que 0,0876, la densité de l’eau sera à celle delà vapeur : : 800 : i.

La troisième quantité qu’on doit observer dans les substances vaporisées, est la pression à laquelle elles font équilibre par leur force élastique, ou, pour mieux dire,par l’élasticité que le calorique leur communique. Cette quantité de pression se mesure par la hauteur d’une colonne d’un fluide dont la densité est connue : par exemple, par la hauteur d’une colonne de mercure , d’eau , d’air, etc.; et comme, à la surface de la terre, les fluides élastiques sont souvent soumis à la pression de l’atmosphere ( si ce n’est sous le récipient d’une machine pneumatique, dans lequel on a fait le vide), on mesure ordinairement leur pression par la hauteur de la colonne de mercure dans le baromètre; ou , s’ils sont, outre cela, plongés à une profondeur * quelconque dans l’eau, ou dans le mercure, etc., la pression qu’ils éprouvent est égale à celle d’une colonne d’eau ou de mercure égale à la profondeur de l’immersion , plus à celle de l’atmosphere ;

38 PRINCIPES DE PTRODYNAMIQCE.

et l’on doit rendre homogènes ces deux hauteurs de colonne pour en trouver la somme, qui représente la pression totale qu’éprouvent ces vapeurs.

La quatrième quantité qu’il faut observer dans les substances vaporisées , est leur température relative , c’est-à-dire le nombre de degrés ajoutés à ceux qui les ont liquéfiées. Celle-ci s’observe au moyen du thermomètre ; mais il faut que , la graduation du thermomètre soit relative au point de O de la substance dont il s’agit, et commensurable avec celle de Réaumur, ou avec une autre division connue.

i6. Supposons donc qu’un volume de substance fondante est exprimé par l’unité quand il est à la température zéro , qui lui est propre et qui l’a fait passer de la solidité à la liquidité; si l’on ajoute à cette température une quantité de calorique , qu’on peut nommer F, qui vaporise cette substance et lui fasse occuper un volume représenté par V, en même temps qu’une pression nommée P comprime cette vapeur élastique et l’empêche de s’étendre davantage , on peut considérer que , 1 ° l’unité représente le volume que cette substance occupait d’abord avant d’être liquide, ou le volume propre d’un^de ses éléments; a® la quantité V représente le volume qu’occupe cette substance dans l'état de vaporisation , lequel volume est composé de la somme du premier volume, plus le Tâcuum produit par l’écartement de ses éléments ; et ce vacuum , occupé par le calorique additionnel , est égal à Y — 1 ; 3? la quantité P représente la