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«lans le rapport de la densité toujours croissante de ces couches, auxquelles le calorique s’aggrége, en sorte qu’elle devient 800 fois plus grande dans la derniere couche de l’air que nous respirons ; que là, le calorique se trouvant uni à des quantités proportionnelles d’éléments matériels d’air, la température reste la même dans les diCférents lieux de l’atmosphere, ainsi que dans l’eau des mers , dans la masse de la terre, et dans tous les corps dont le globe est formé ; enfin , que cette uniformité de température n’est altérée que par différents accidents, comme lorsque le soleil passe d’un tropique à l’autre, quand le jour succédé à la nuit, quand la fermentation ou la végétation décompose ou recompose les matières dans lesquelles le calorique se trouve déchaîné ou enchaîné, quand la combustion rend la liberté au feu enfermé dans les combustibles. Toutes ces causes donnent lieu à des changements locaux et temporaires de température, sans néanmoins que ces cas particuliers dérogent à l’universalité de la loi qui fait tendre sans cesse le calorique à l’équilibre.

Dans la seconde hypothèse, on dirait que le calorique se distribue dans le système solaire , tant au soleil qu’aux différentes planètes et à leurs satellites, en raison de leurs masses; que sa densité s’accroît vers chaque globe en raison de la gravité et de la pression des couches supérieures, et qu’en considérant la ligne qui joint les centres de deux globes , il y aurait dans cette ligne un

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point où , également attiré par les deux globes, le calorique aurait moins de densité que par-tout ailleurs dans la même ligne.

54 . Quoi qu’il en soit de ces deux hypothèses, dont la première pourrait paraître préférable à la seconde, et en supposant même la fausseté de toutes deux , il reste constant que le calorique a une densité quelconque au-dessus de l’atmosphere , et que cette densité n’est point due à la pression de l’air ni à son aggrégation avec lui ; elle ne peut pas être plus grande ni beaucoup moindre que celle qui réside dans la première couche de l'air^ et on peut enfin conclure que si l’on suppose l'atniosphere partagée, dans sa hauteur , en un nombre assez considérable de couches égales en pesanteur, la densité du calorique placé au-dessus de la plus haute , est à la densité do celui qui est situé dans la plus basse, comme l’unité est au nombre des couches. Nous ferons tout-à-l’heure usage de ce résultat.

35. Je ne dirai qu’un mot, en passant, de l’idée qit’on peut se former de la température; elle ne consiste pas dans la densité du calorique seulement, mais dans le rapport du nombre de parties du calorique avec la quantité de matière à laquelle il s’unit , en vertu de son affinité avec elle. Ainsi on doit dire que la température est la même dans différents milieux, lorsqu’en plongeant , par exemple , une masse de fer dans le mercure , dans l’eau ou dans l’air, il ne survient aucun déplacement du calorique pour sc , porter vers l’un

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de oes milieux plutôt que vers un autre ; de sorte qu’il y 3 équilibre ou repos : ce qui suppose que le calorique était uni à la^rtatiere , en raison du nombre, de la densité , de la grosseur et de la 6gure des parties élémentaires des substances dans lesquelles il s’insinue.

36. Il y a néanmoins quelques phénomènes remarquables par rapport à la température, comme la diminution de l’action du feu, et la difficulté d’en allumer au sommet des hautes montagnes; le refroidissement plus prompt des corps chauds dans un air rare ou dans le vide ; le froid qu’on éprouve sur les hautes montagnes, ou quand on «’éleve dans les ballons , etc. CeS effets sont dus , au moins en partie , à l’élasticité du calorique et à la tendance qu’il a à se mettre en équilibre dans des milieux différents.

îfous allons maintenant chercher quelle doit être l'ex^ession numérique du deuxieme facteur de la valeur du calorique , qui est sa densité on la pression, que nous avons provisoirement désî-^ gnée par P.

6o PRINCIPES DE PTnODTN AMIQUE.