PARTIE IV. SECT. 1. C H A P. XIII. g

Méthode abrégée pour trouver le poids de l’air.

70. Soit (pl. iijfig. io)la ligne horizontale AB, divisée en un nombre indéfini de parties égales, qui représentent les degrés égaux d’accroissement de chaleur depuis le point A, pris pour le terme sensible où l’air passe de 1 état de solidité ou de liquidité sous une pression nulle, à celui de vaporisation sous une pression donnée , en sorte que le point H réponde à la température moyenne, qui est 208“, 5 1 du thermomètre rectifié.

Soit aussi la verticale AC divisée en un nombre indéfini d’autres parties égales, qui représentent des accroissements égaux de pression , exprimés dans la figure par une suite progressive de hauteurs du baromètre, cotées en pouces à la gauche de. la, ligne AC, et en lignes à la droite de cette même lign«. Pour ne pas charger le calcul de trop de fractions ,.^et cependant sans préjudicier à une exactitude suffisante, nous pouvons négliger la petite pression que représente l’unité dans le facteur P+i , qui devrait être ajoutée au-dessus du point A, ainsi que la petite portion de chaleur dont devrait èlpe allongée la ligne B A , et qui n’eÿtqup de \ de degré; en sorte que le point A est considéré à-la-fois comine l’origine de la chaleur et celle de la pression. f «

' 71. Cela étant supposé, si, du point II où l’échelle de la chaleur marque ao 8 “, 5 i , on abaisse une verticale H£, et que du point D où l’échelle du baromètre marque 28*“” ou 336 “ , on tire la

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94 PRINCIPES DE PYRODVN AMlQin:.

ligne horizontale DE, le point commun d’inter* section E sera celui où le pied cube d’air pesera 809 ^ grains; et si l’on tire du point E au point A la ligne EA, et ensuite les parallèles quelconque» LM et LK, la densité de l’air sera la même au point L qu’au point R , pourvu que la chaleur soit celle que marque le point M sur l’échelle AB* et que ^ hauteur du baromètre soit égale à celle que marque le point K sur l’échelle AG. La raison en est évidente : car, puisque, par la construction, les pressions sont proportionnelles au calorique,' la valeur de V est constante , ainsi que la densité , et on en pourra dire autant de tout autre point de la ligne E A. . .r-

On peut donc faire ce raisonnement : l’expérience a montré qu’à la température moyenne, qui est représentée par ao8‘*'*,5i , la chaleur fait équilibre à 336“ de mercure; donc un seul degré de

chaleur peut faire équilibre à c’est- à-dire’

Si donc la température était réduite à un degré et la pression à i“,6ii43, la densité serait la même qu’auparavant , et le pied^ube d’air pèserait encore 809'' 5.

Mais si, en laissant la température à un degré, on réduisait la pression à une ligne seulement de mercure, quelle serait la densité? 11 faut faire la

proportion i ,61 1 43 : i : : 809 j : 7 — 5oa^ *"“** .

72. Télle serait la densité d’un pied cube d'air à un seul degré de chaleur, sous une pression d’uné

i, tom.

III (jpag. 94).

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hauteurs du Baietre de Réaumuv ,

1 grains h

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