CHAPITRE XVIII

[Des variations de la chaleur dans F atmosphère.

93. L’a TMô SPHERE étant formée d’un fluide .élastique très-rare , dont la mobilité est extrême, et qui énveloppe la terre de toutes parts , sa température ne pourrait être uniforme et constante qu’autant que ce fluide serait calme et dans un repos absolu , et qu’outre cela sa densité serait uniforme; mais il y a dans la nature un grand nombre de causes qui tendent en bien des maniérés à troubler son repos et à faire varier sa phaleur. ,y^

A D'abord »!p0tnf '^<jue la' température de l’atmosphere fiSt Ui. tnéme dans toute sa hauteur, il faudrait ;que sa densité fût ;'âuss^ uniforme ; or, c’est ce .qui%é^tiiÉ^^. éîiciak^r4^i^^^ élastique et compi^lÿliPfHa^sSil^^siiéVæfo^ en décroissant depuis sa base ,- qui est la terre, jusqu’à son sommet; et si on imagine , comme nous l’avons fait , toute sa ^hauteur partagée en un certain nombre de couches ^ales en pesanteur (supposons pour un moment en 800 couches), la densité de la couche supérieure ne sera que la Sop"' partie de celle de la couche inférieure. La densité du calorique, dans celte même couche supérieure, sera adssi Soolfois moindre qu’elle ne l’est dans la couche inférieure ; et on devrait con-

ïaa PRINCIPES DE PYROrYW AMlQrE.

dure de ce raisonnement qu’il devrait faire un froid excessif au soniinel de l’almosphere.

A mesure donc qu’on s’élève dans Tatmosphere , soit en se portant au sommet des montagnes, soit en s’élevant dans des aérostats , on doit y trouver l’air beaucoup plus froid que dans les plaines, et d’autant plus froid qu'on s'est plus élevé. ■ ^ ■

94. Pour se convaincre de cet effet par le raisonnement, on peut supposer qu’on enferme dans un récipient un certain volume d’air pris au bas de l’atmosphere et à une température ordinaire : si l'on porte, par la pensée , ce volume d’air dans la plus haute couche de l'atmosphere , q u’arrivera* t-il? L'air enfermé ne pourra pas augmenter de volume, parce qu'il sera contenu; mais il fera d’abord effort contre les parois du récipient, qui de toutes parts est entouré d’un vide relatif. I^e calorique de cet air, ne se trouvant plus appuyé par le ressort égal d’un calorique aussi dense que lui, se dissipera par les pores du récipient dans le grand espace qui l’environne, et dans lequel le calorique est 800 fois plus rare. L’air enfermé , après avoir perdu la plus grande partie de son calorique et de son ressort, ne fera plus d’effort pour sortir du récipient; mais il aura acquis une gravité relative, qui tendra à le faire descendre vers la terre, parce que sa densité sera 800 fois plus grande que celle du milieu qui l’entoure. - ' La même vérité peut se faire sentir par une autre analogie. Quand on pompe l'air qui est enfermé dans le récipient d’une machine piieuma-