THÉORÈME PREMIER

3.46. Lorsque deux corps agissent l un sur Vautre par choc, pression ou traction, c’est toujours ou immédiatement, en vertu de leur contiguïté y ou par une suite d’autres corps contigus interposés entre les premiers, et qui transmettent l’action de proche en proche par une

Suite d’actions immédiates entre ces corps intermédiaires contigus.

Cette proposition est une suite de la cinquième hypothèse. Il semble d’abord que la contiguïté ne soit pas toujours requise entre deux corps qui agissent immédiatement l’un sur l’autre, puisqu’il n’existe point de pareille communication, lorsque, par exemple, les deux corps se tirent par un fil , ou se poussent par une verge , ou se contre-balancent par un levier immatériel, quoiqu’alors l’action soit regardée comme immédiate entre ces corps. Mais il faut remarquer qu’il n’existe réellement dans la nature ni fil, ni verge, ni levier, ni machines quelconques immatériels. Tout cela n’a été imaginé que par forme d’abstraction , pour aider à concevoir l’action particulière et réciproque des corps appliqués à ces machines, que l’on considère alors comme des portions de matière dépouillées de leur force d’inertie. Mais le fait est qu’il n’existe point de semblable matière, et que la nature ne nous offre que des corps réels, agissant immédiatement les uns sur les autres , par choc, pression ou traction. Si deux corps sont détachés l’un de l’autre, ils ne peuvent que se heurter ou se presser $ s’ils sont adhérens , ils ne peuvent que se presser ou se tirer.

S’ils ne sont pas contigus , ils ne peuvent agir l’un sur 1 autre qu’au moyen des corps interposés

entr’eux , qui leur transmettent de proche en proche leurs actions respectives, mais toujours par voie de choc, de pression ou de traction immédiate. Par exemple, si M est séparé de N par les corps A, B, C, D, de manière que M soit contigu à A, A à B, B à C, C à N ; l’action de M sur N passera d’abord de M à A, puis de A à B, puis de B à C, puis de C à N,

En un mot, les phénomènes de la nature dans le choc, ne nous offrent que des actions immédiates entre des corps réels et doués de leur inertie.

L’abstraction que l’on fait de la force d’inertie de telle ou telle partie de matière , peut être, et est en effet, souvent utile pour l’examen de tel ou tel cas particulier ; mais dans la recherche des. lois générales de l’équilibre et du mouvement, il est plus simple de considérer les corps tels que la nature nous les offre en effet, parce qu’il n’y a alors qu’une sorte d’êtres à considérer dans le système.

Lorsque les lois générales sont une fois éta-i blies, on fait sans difficulté toutes les abstractions que l’on veut; on n’a pour cela qu’à supposer que telle ou telle partie du système n% qu’une masse infiniment petite , ou est d’une densité infiniment petite : alors, en négligeant çette masse infiniment petite dans le calcul, or\ parvient au résultat qu’on auroit obtenu, si l’on ^voit supposé d’abord la machine immatérielle ^

ET DU MOUVEMENT. ng

et c’est ainsi que la recherche des lois de la nature acquiert de la simplicité en se généralisant.

l4 J. Il n’y a pas non plus de points absolument fixes dans la nature ; mais comme il en existe dont le mouvement est insensible et inappréciable pour nous, on le suppose nul en effet, soit en considérant quelques-uns des corps du système comme réellement et absolument fixes, soit en considérant ces mêmes corps comme contenant une masse infiniment grande sous un volume fini, ou comme étant d’une densité infinie.

Ainsi la proposition énoncée est rigoureusement vraie, et il faut, dans le procédé que nous suivrons pour arriver à la connoissance des lois générales de la communication des mouvemens, considérer les cordes, les leviers et toutes les machines quelconques , comme de véritables corps qui ne diffèrent en rien des corps ordinaires.