CHAMP D'UN ÉLÉMENT DE COURANT

311. — Nous nous occuperons dans ce Chapitre du chaini) de force électrique produit par un élément de courant, d'après la théorie de Maxwell-llertz. et nous le comparerons à celui que donnent les lln'ories anciennes.

Supposons l'élément de courant, dirigé suivant Taxe des z, placé à l'origine des coordonnées, dans un milieu isolant indéfini de pouvoir diélectrique K. Les équations (n" 300)

(i), KDiv. Er=4rU^e

Wc Div./.(E. -B,) = -^J

(4). AP, ^ l- Div. E, 4- £ i^i ^ 4- l, A- (E. - E,^

donnent alors

et, par conséquent, pour le champ dû ù l'élément de courant seul, superposé au champ électrostatique ordinaire des charges invariables distribuées dans l'isolant, (i) Div. E = o.

AE =-K^i5â

sauf à l'origine des coordonnées, où existe un élément de courant