CHAPITRE ni. — CHAMP D*UN étBVIBNT DB COURANT

Quand on changera la valeur de X, cela reviendra à changer runité de longueur; or, près de Torigine, on aura encore deux surlaces contact qui conserveront sensiblement la môme forme voisine de la forme $phéri(|ue; de sorte qu'on pourra réaliser deux surfaces différant très peu Tune de Tautre comme dimensions et donnant des amortissements très différents, puisqu'elles peuvent correspondre à des valeurs très différentes de X. En un mot Tamortissement dépend uniquement de Técart entre la forme des deux boules et la forme î^phérique.

Ce qui précède permet de penser que ce n'est pas la région équaloriale mais les parties éloignées qu'il importe de développer pour avoir une bonne communication avec 1 ether extérieur et un amortissement rapide.

Toutefois les résultats obtenus au Chapitre VI du Livre II, sur Tabsence de localisation superficielle des courante amortis sans oscillations dans une lame plane (n"" 242) ou dans un cylindre (n'246), rendent douteux que la surface du conducteur soit encore dans ce cas nécessairement perpendiculaire aux lignes do force dos que Tamortissement est rapide. Nos surfaces perpendiculaires aux lignes de force ne sont donc pout-ôtro pas les surfaces des conducteurs métalliques capables de fournir le champ variable correspondant. C'est une question qu'il faudra examiner de plus près.