CHAPITRE m. - - OHM

Hxlt'ri* uro'* ivai^isscnl Tun sur lautn», di* maiiirn» à incMlifiri- nVil'î.N|iiiMin*nl Iriir élat «•h»('lrii|U(*. ruii immcI «mi tension précisrnKMil autant <|iir Titiitro garnir, aussi lûrn lorsque les deux éléuirnts sont •le nature «liff*;renlo, qur lorsqu'ils sont <li* mCmio nalurr ; si Ii'Xjm''riiMioe vrnait à (iéinontivr plus tard que l<»s('or|)S possrdrnt une i)i"o- \iT\vii- analogue à celle <[ue, dans la théorie <le la chaleur, on ap|)ell«» caisiiilé. la loi que nous avons élahlie devrait suhir inie lép'îre nio«liff'^ition qui* nous imliiiuerons à l'endroit convenahle. »

L«»r>iiue les lieux éléments K <*t K' ne sont pas île niénie ^ran- 'Jeui, il est {ntiuîs de les n»gard«'r comme des sommes formées de iurti»-> égales... » ; raisonn(»m<»nt exclusivement ^é(unétrique. • D'après cela il est évident (|ue l'expression (jui représente l'action iniiturlle tlo deux éléments dissend)lahles. doit être proj)orlionnelle nt'D ^'ulcirienl à la différence des tensions et au teuq)s écoulé, mais .'iu»i au pT-ïjduit des volumes relatifs di»s éléments ; à l'avi»nir, nous ilé>ii:nerons par un nom particulier la somme iki^ tensi(ms nqiportée bit lirnndeur des éléments ;ce n'est pas autre chose que le produit lie Li tension ])ar la grandeur de l'espace sur lequel Télectricité se tn>uvi' ré|i;indue. quand la tension est i>artout uniformément répartie . Pour ilésî^ner cette grand<»ur, nous nous servirons de rexjïres- *ion quanlitê d'électricité... •>

41. - ^ Lîi conductibilité k élahlie l'utn» d«'ux points est une sriDdeiir pnqHirlionnelle au {uoduil (pie l'on ohtient en multipliant h «{wintilé d'éh^ctricité y transmise on un <'iMtain temps ilun point àlaiiln- par la distance s qui sépare h'S deux poinis. »

Ce- liypnlhèj^es et défniitionsont pour conséquenci^prescpie immédia^i* la forimde

7 = /.■ — - - dt

tu app»*lant m et n' les tensions d(»s deux éléments de volume «rt^.■ ltw|uel:9 se fait rechange.

42. — Laissant décote une digression sur la préfé*n*nce a<'<ordéc

38 PROPAGATION DE L'éLBGTRlGITé

à la méthode (lo Fourier sur celle de Laplace, nous arrivons en par tanl (le ces prîiicii)es, à la définilion du courant électrique S

(A) S = kiù -/- ,

du dx

et par des raisonnements bien connus, à l'équation de propagation dans le fd cylindrique

/ \ du , d*u ,

(a) ..T^__=,A^-.jcM

10, (»st la section droite du fil ;

r, est le périmètre du fil ;

h, un coofficienl qui dépend de Télat actuel de Tatmosphère.

43. — Quant à y, il importe de citer sa définition, car Kirclihoff a eu h rectifier Ohm sur ce point, et Ohm avait laissé entre le galvanisme i*t rélectrostatique un profond fossé :

« La variation totale (|u'éprouve dans l'élément de temps lU, la tension ti du disque M est

^^'^ rit .

par conséquenl la variation totale qu'é|>i'ouvc dans le lemps di la quantité d'électricité apparleuani au disque M est

quand toutefois on arhnot (|U(î des changements égaux <Ie tension corresi)ondont toujours à des variations égales de ({uantité. Si 1 expérience venait h «lémonlrcr qn*une même (|uanlilé créleclricitéfait éprouver à «les corps différents de môme volume des changements de tension différents, alors il faudrait encore introduire dans Texpression précédente un coefficient y relal if à cette ])ropriélé des divers corps ; jusiju'à présent rcxpérience n'a pas prononcé relativement à