CHAPITRE PREMIER LE CHAMP D'INDUCTION AVANT MAXWELL

279. L'extension aux circuits ouverts des lois de Tinduction en circuits fermés exige que nous établissions un lieu entre les forces électriques dues aux charges électriques, et les forces électriques dues aux variations des courants.

Ces relations ne peuvent pas être tirées rigoureusement des seules lois expérimentales déjà étudiées ; mais T indétermination est minime quand le pouvoir diélectrique K de tout Tcspace est le même, quelles que soient d'ailleurs les variations de la conductillté k. C'est à ce cas que nous nous limiterons dans ce livre IV.

280. — Nous nous placerons d'abord au point de vue le moms hypothétique dans nos généralisations ; nous examinerons si les conséquences en sont conformes aux expériences nouvelles qui peuvent les contrôler ; et nous modifierons notre mode de généralisation d après la nature des désaccords. Un tel examen détaillé a acquis depuis

252 PROPAGATION DE L'éLECTRlCITé

(luelques années une importance imprévue ; certaines généralisations conformes au sentiment universel des physiciens, et qui paraissaient avoir reçu la sanction de Texpérience semblent au moins douteuses à la suite des expériences variées de M. Crémieu. Il importe donc de savoir si réellement^ces très difficiles expériences sont en contradiction avec les phénomènes certains de propagation, comme la forme actuelle de la théorie Tindique, et si par conséquent elles ont été faussées par quelque cause d'erreur capable de dissimuler Feffet réel ; ou si elles ne sont en opposition (lu'avec quelque hypothèse non essentielle de la théorie, introduite comme évidente, mais réformable. C'est à ce point de vue, mais pour une discussion ultérieure et non immédiate, que nous allons procéder ici par prudentes étapes.

281. — L'étude des courants nous a révélé que la force électrique définie à partir du courant, par la loi d'Ohm, est, dans les conducteurs, la somme de trois termes : une force électrique d'hétérogénéité E tenant à la nature matérielle du corps, une force provenant des charges électriques, et obéissant aux lois de Coulomb-Gavendish,

dV <>v <>v

> — — > "- , et une force provenant des >^riations crintcn-

àx <>// <>-

site des courants, et composée du terme de Neumam /-• — *--^»

^\ et peut-ôtrc d'un terme complémentaire sans influence en

circuit fermé.

La ioTce Coulomb-Caveudish est définie, en milieu diélectriquement homogène, par l'équation de Poisson (i) KAV = — 4^Û»e

et celle de Coulomb

La relation entre la charge et les densités de courant est définie par les équations (a) Div.^,=---,

[■. TB «>e.