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toutes les fois que le corps sera suffisamment « homogène » au point de vue des surfaces qu'il renferme, c’est-à-dire toutes les fois que celles-ci ne varieront pas sensiblement d’inelinaison et de nombre avec l'épaisseur. La variation d'étendue de surfaces conservant leurs orientations primitives dans l’espace paraît ne devoir influencer que l'intensité du flux lumineux dépolarisé, et non sa teinte; on conçoit que dans bien des circonstances les variations angulaires des surfaces puissent être nulles, alors que leurs variations d’étendue ne le sont pas. Cette condition d'invariabilité de la teinte avec l'épaisseur n’est évidemment qu'une première approximation : observée sur un corps en biseau, elle peut aussi bien faire admettre une dépolarisation sur des surfaces internes d’azimuths constants, qu'une biréfringence vraie ayant une variation continue dans le sens de l’élongation du biseau.

Une autre condition beaucoup plus hnportante, peut être donnée par l'étude des indices de réfraction en présence Dans tous les cas de dépolarisation — actions Brewslériennes, aclions de réseaux, actions de mélanges de corps isotropes — « l'effet biréfringent » est le résultat des discontinuilés d'indices qu'offrent les systèmes en présence. Et il est bien évident que si l'on arrive à annuler ces discontinuités d'indices — Où tout au moins à les faire varier — on devra obtenir une annulation ou une variation de sens déterminé de l'effet de dépolarisation.

Je ne donnerai de démonstration de ce phénomène qui est presque évident que pour le cas le plus élémentaire, l'effet Brewstérien. On sail que dans un phénomène de réfraction, d ‘après la loi de Brewster, ON à :

ig A

cos (2 — 7)

te A! —

À étant l’angle du plan de polarisation de la vibration incidente avec le plan d'incidence, A’ celui de la vibration émergente avec le plan d'incidence, à et r les angles d'incidence el de réfraction du rayon lumineux.

Il'est facile d'introduire dans cette équation l'expression des indices en présence, puisque :

APS ñn :

SIT SI ñn

On voit immédiatement que, si l’on peut faire varier le rap:

n me :

port TE et en particulier le faire tendre vers 1, r tendra vers et A! vers A. Si le système est disposé entre nicols croisés, l'amplitude de la composante de la vibration A’ dans le plau principal de l’analyseur

devra donc diminuer, et avec elle l'intensité de l’éclairement du champ de l'appareil optique ; Cette diminution pouvant aller jusqu’à zéro pour n — n'.

En effet, le calcul complet par substitution donnerait :

ga = 2 I AE /Cos (t — À) Q . . n «

sinè— 7 sin R (I)

En développant :

ig A tg A! — =

cos ? cos R + sin £ sin R Or, on a :

cos 4 — VA — sin? 1

n 2 COS — 1 — en sin 2R ñ

En substituant dans (1), on obtient :

et d’après (Il) :

tg À

LENS FR cos NV£ —— La Sin RE sin 2h n n

nr quand pr tend vers 1 :